Fotodetectores All-Si com uma cavidade ressonante para detecção polarimétrica no infravermelho próximo

Resumo

Este trabalho desenvolveu um fotodetector totalmente de Si com um ressonador plasmônico de superfície formado por uma grade de sub comprimento de onda Au no topo de uma matriz de nanofios de Si e a mesma ao lado dos fios. A interface Au / Si com uma barreira Schottky permite a detecção de fotoelétrons no comprimento de onda do infravermelho próximo com base na emissão interna de elétrons quentes gerados pelos plasmons de superfície na cavidade. Enquanto isso, a grade de subcomprimento de onda de Au na matriz de nanofios de Si atua como um polarizador para detecção polarimétrica. O método de diferença finita no domínio do tempo foi aplicado no projeto do novo dispositivo e a nanofabricação de última geração com base na litografia por feixe de elétrons foi realizada. A caracterização das propriedades fotoeletrônicas bem como a detecção polarimétrica demonstram que os detectores fabricados no substrato de silício possuem grandes perspectivas para a tecnologia de detecção em all-Si.

Histórico

Com os rápidos avanços na comunicação óptica, há uma necessidade crescente de desenvolver fotodetectores polarimétricos (PDs) no comprimento de onda do infravermelho próximo (NIR) a baixo custo. Embora compostos III-V como GaAs / InGaAs e II-VI como TeCdHg tenham sido a opção de maior sucesso para PDs nas últimas décadas devido aos seus coeficientes de absorção relativamente grandes [1,2,3,4,5], o a complexidade no crescimento e o alto custo de fabricação são sempre o maior problema para aplicações gerais. Especialmente, ainda há um longo caminho a percorrer antes que a detecção polarimétrica seja realizada pelos PDs em III-Vs e II-VIs. Sendo o principal material da indústria de semicondutores, o silício emergiu como dispositivos optoeletrônicos nos últimos anos devido às suas propriedades ópticas e elétricas distintas [6,7,8], processo bem estabelecido e alta compatibilidade com a tecnologia CMOS desenvolvida [9] . Além disso, realizações recentes em fotônica de silício [10, 11] oferecem um caminho promissor para realizar a nova forma de PDs integrando detectores de nanofios de Si [12, 13] com estruturas fotônicas para novas aplicações, como detecção polarimétrica.

Com base em nosso sucesso anterior no desenvolvimento de PDs baseados em nanofios de Si (Si NW) [12], este artigo propõe ainda uma nova forma de fotodetectores totalmente em Si integrando grade metálica de comprimento de onda com nanofios de silício para obter detecção polarimétrica no infravermelho próximo (NIR ) comprimentos de onda. Para cumprir essa tarefa, os três problemas a seguir precisam ser resolvidos. Em primeiro lugar, os PDs baseados em nanofios de Si convencionais trabalham em comprimentos de onda visíveis (0,4–0,7 μm), é essencial para conduzir os detectores de nanofios de Si em regime NIR [13, 14]. Em segundo lugar, um polarizador óptico miniaturizado precisa ser integrado ao detector para detecção polarimétrica. Em terceiro lugar, devido ao baixo coeficiente de absorção de Si em NIR, a estrutura de coleta de luz é desejada para aumentar a responsividade. Para atender a todos esses requisitos, este trabalho desenvolveu uma nova estrutura de dispositivo em silício, que é composta por grade metálica de sub comprimento de onda como um polarizador, matriz de nanofios de silício com certa altura para coleta de luz e, finalmente, um ressonador plasmônico de superfície para seleção de comprimento de onda e para a emissão e difusão de elétrons quentes [15,16,17,18,19,20] sobre a barreira Schottky na interface Au / silício para gerar uma fotocorrente extra sob iluminação. Esta estratégia baseada na cavidade ressonante não apenas estende a borda da banda de Si no regime de IR, mas também amplia a largura de banda da fotorresposta com detecção sensível à polarização. Este documento relata nosso progresso recente no tratamento de todas essas questões.

Métodos / Experimental

Projeto dos detectores de polarização All-Si

A Figura 1a é o diagrama esquemático do dispositivo. Matrizes de nanofios de Si com o passo de 400 nm e as alturas ( H ) de 100 nm a 300 nm foram fabricados em substrato de silício levemente dopado do tipo n (500 μm de espessura, 1–10 Ω cm) por um processo de corrosão seca convencional. Uma barreira Schottky foi estabelecida na interface semicondutor de grade de metal (MS). A Figura 1b mostra um ressonador plasmônico de superfície entre a camada metálica superior e inferior, circundando o Si NW.

Diagrama esquemático do fotodetector MS sintonizado por ressonador em silício e seu princípio fotoeletrônico. a , b O diagrama do detector. c , d A banda de energia para junção MS simples sob iluminação IV com e sem polarização DC. e O diagrama mostrando a emissão interna de elétrons quentes de plasmons de superfície

A Figura 1c ed são os diagramas para a curvatura da banda em Si perto da interface MS sob iluminação sem ou com polarização DC, respectivamente. Os optoelétrons foram gerados apenas quando a energia dos fótons satisfaz hν > E _g , onde h é a constante de Planck e E _g é o bandgap de Si, correspondendo à detecção em comprimentos de onda visíveis. No entanto, como mostrado na Fig. 1e, elétrons quentes gerados através do efeito de fotoemissão interna (IPE) [10, 11, 15] por plasmons de superfície na camada metálica podem se difundir para o substrato de Si e fluir sobre a barreira Schottky como a foto extra -corrente, permitindo a detecção no NIR. Além disso, neste cenário, a rede de comprimento de onda Au na parte superior do nanofio atua como um polarizador, bem como um ressonador que ajusta os comprimentos de onda de detecção, determinados pelas dimensões da estrutura.

Simulações FDTD

A fim de otimizar a estrutura do dispositivo para detecção polarimétrica com alta eficiência quântica em comprimentos de onda NIR, um estudo de simulação 3D no domínio do tempo de diferença finita (FDTD) usando o pacote de software Lumerical foi sistematicamente realizado. Na simulação, a condição de contorno periódica ao longo de x e y e camadas perfeitamente combinadas ao longo do z direção foram adotadas. Uma onda plana com o modo TM em paralelo ao x -eixo, agindo como fonte de estimulação óptica, propagado ao longo da direção z. A espessura, a largura e o passo da grade de Au são ajustados em 85 nm, 200 nm e 400 nm, respectivamente. Um monitor de reflexão foi colocado no topo da região de simulação e um monitor de transmissão foi colocado na parte inferior do substrato de Si. Os espectros de absorção óptica do dispositivo foram obtidos a partir da reflexão medida ( R ) e transmissão ( T ), usando A =1- R - T .

Fabricação de dispositivos

A nanofabricação para o fotodetector de metal / semicondutor conforme projetado foi realizada usando o processo baseado em litografia de feixe de elétrons. No silício tipo n (1–10 Ω cm, orientação <100>), um PMMA de 300 nm de espessura fornecido pela Micro-Chem Ltd. foi primeiro revestido por centrifugação, seguido por um cozimento suave em uma placa quente por 12 min a 180 ° C. Após a exposição do feixe eletrônico pelo gravador de feixe de JEOL 6300FS, o resist exposto foi desenvolvido em uma solução MIBK / IPA (1:3) a 23 ° C por 60s, finalizado por um enxágue completo em solução IPA por 15s. Uma gravação úmida em HF tamponado a 2% foi aplicada para remover o óxido nativo em silício. As amostras foram imediatamente transferidas para um evaporador térmico para a deposição de Cr 2 nm / Au 70 nm. O Cr 2 nm é crucial para determinar a altura da barreira Schottky e aderir as grades de Au ao silício. O material indesejado foi então removido por decantação em acetona a 60 ° C. A amostra foi finalmente enxaguada em isopropanol amplo e seca com N ₂ comprimido . Nesse estágio, uma grande almofada de colagem com uma janela quadrada foi formada. Em seguida, o eletrodo superior aparecendo como uma grade de sub comprimento de onda em Cr / Au foi colocado na janela quadrada e conectado à almofada, usando a técnica de registro, pelo mesmo processo descrito acima. Usando a estrutura metálica padronizada como máscara de corrosão, uma corrosão iônica reativa (RIE) em plasma à base de flúor foi realizada em um gravador Samco para formar nanofios de Si. Finalmente, um filme de Au de 15 nm foi depositado em todo o dispositivo para formar uma cavidade ressonante, conforme ilustrado na Fig. 1b.

Caracterização fotoelétrica

As propriedades fotoeletrônicas dos detectores fabricados foram sistematicamente caracterizadas no comprimento de onda de 0,7-1,1 μm usando uma configuração de resposta optoeletrônica convencional. A fonte de luz foi calibrada por um medidor de potência, fornecido pela OPM 35S Ltd.

Resultados e discussão

A Figura 2a – d representa esquematicamente a seção transversal 2D da estrutura do dispositivo. Para entender o mecanismo de funcionamento, quatro tipos de estruturas de dispositivo, uma superfície plana de Si rodeada por uma almofada de ligação em um substrato de Si (Str. 1 na Fig. 2a), uma grade Au na superfície de Si (Str.2 na Fig. 2b) , uma grade Au seguida por 210 nm- H Si NW (Str.3 na Fig. 2c) e um dispositivo sintonizado por ressonador (Str.4 na Fig. 2d) foram comparados. Os espectros simulados para a transmissão, reflexão e absorção são mostrados na Fig. 2e – g, respectivamente. As distribuições do campo elétrico no dispositivo com a altura Si NW de 210 nm foram calculadas para a luz no comprimento de onda de 860 nm. A Figura 2h (i – iii) mostra os resultados para o dispositivo Str.2, Str.3 e Str.4, respectivamente.

Os diagramas para os quatro dispositivos investigados neste trabalho e os resultados da simulação de FDTD dos dispositivos. a Str.1:o substrato plano de Si. ( b ) Str. 2:a grade de Au no topo do substrato de Si. ( c ) Str. 3:a grade Au no topo da matriz de Si NW. ( d ) Str.4:o detector totalmente fabricado com a grade Au na parte superior e na parte inferior da matriz de Si NW. e - g Os resultados da simulação para os espectros de transmissão, reflexão e absorção através das quatro estruturas, respectivamente. h Os resultados da simulação para as distribuições do campo elétrico nas três estruturas, conforme descrito em b , c , e d , respectivamente, e o comprimento de onda da luz incidente é de 860 nm

Os resultados da simulação apresentados na Fig. 2e e g mostram uma imagem extremamente interessante para o processo de transmissão / absorção de luz no fotodetector proposto no comprimento de onda de 0,7–1,1 μm. Enquanto este dispositivo foi iluminado por luz TM-polarizada (campo E perpendicular à direção NW), as transmissões através do silício planar para a Str.1 (Fig. 2a) é principalmente acima de 50%, correspondendo a baixa absorção por Si como esperado. A adição de uma grade de Au à superfície plana de silício, como mostrado na estrutura Str.2 (Fig. 2b), leva apenas a uma redução de 10–20% na transmissão. Para a estrutura fotodetectora (Str.4), conforme ilustrado na Fig. 2d, as transmissões em 0,7-0,8 μm são significativamente aumentadas, mesmo além daquelas através do silício planar (a razão ainda precisa ser investigada). No entanto, a característica mais marcante é que a transmissão e reflexão (Fig. 2f) nos comprimentos de onda de 0,825-0,875 μm é consideravelmente reduzida para 210 nm- H , e a absorção é expandida bem acima das outras estruturas. A imagem física por trás de tal aumento na absorção pode ser interpretada pelos modos ressonantes na cavidade de Fabry-Perot formada pelos dois metais na parte superior e na parte inferior ao lado dos nanofios de Si. O alto campo elétrico existente entre as camadas superior e inferior de Au, conforme apresentado na Fig. 2h (iii) pela simulação FDTD em 860 nm do comprimento de onda, representa os modos ressonantes dos plasmons de superfície. Acredita-se que a absorção da energia ressonante foi convertida para gerar elétrons quentes nas camadas metálicas por meio do decaimento do plasmon em altas eficiências. Essa característica de absorção notável estabelece uma base sólida para a nova detecção de fotoelétrons em NIR pelo detector de barreira Au / Si Schottky projetado. Especialmente, a Fig. 2g também mostra que um fotodetector sintonizado por ressonador exibe uma absorção com largura total na metade do máximo (FWHM) até 300 nm.

Além disso, para detecção de polarização, a grade metálica de subcomprimento de onda no topo dos nanofios de Si também é um polarizador, convertendo a luz incidente em TM polarizada. As características de polarização também foram estudadas calculando o espectro de absorção para a estrutura do ressonador projetada na Fig. 2d. A Figura 3a apresenta o espectro de absorção dependente do ângulo em 0,7-1,1 μm quando a altura do nanofio ( H ) foi de 210 nm, onde 0 ° corresponde à polarização em paralelo a y -eixo. O gráfico 3D da absorção do ângulo de polarização do comprimento de onda na Fig. 3a indica que a absorção máxima acontece no comprimento de onda de 860 nm, o que é consistente com a posição do pico na Fig. 2g. A variação estritamente periódica da absorção com o ângulo de polarização na Fig. 3b dá origem à razão de extensão (pico / vale) de ~ 17:1. Para aumentar ainda mais essa proporção, o perfil da grade precisa ser otimizado.

Os resultados teóricos para as propriedades de polarização do fotodetector com o ressonador plasmônico de superfície. a A dependência da polarização dos espectros de absorção óptica em diferentes ângulos de polarização. O ângulo de polarização de 0 ° foi definido ao longo da direção da grade Au. b Intensidade de absorção dependente da polarização com comprimentos de onda incidentes de 860 nm

A Figura 4 mostra os quatro tipos de estruturas fabricadas:a almofada de ligação em um substrato plano de Si com uma janela quadrada (Fig. 4a), a grade Au planar de Si registrada na janela quadrada (Fig. 4b), a grade Au-Si Dispositivo NW (Fig. 4c) e o dispositivo sintonizado de ressonador final (Fig. 4d), respectivamente. As dimensões gerais do layout do dispositivo na vista superior são 200 μm × 100 μm e a janela quadrada mede 80 μm × 80 μm. Em correspondência com o projeto, as linhas e espaços da grade de Au são de 200 nm e 400 nm, respectivamente. O recozimento dos dispositivos em nitrogênio gasoso a 350 ° C por 10 min foi realizado, com o objetivo de reduzir os defeitos superficiais nos nanofios [21, 22].

Micrografias por microscópio eletrônico de varredura (SEM) para os detectores MS fotoelétrons fabricados. a Str.1:a visão geral do dispositivo com a almofada de ligação apenas. b Str.2:o Si plano da grade Au localizado dentro da janela quadrada. c Str.3:a vista em corte transversal do dispositivo Au grating-Si NW. d Str.4:a vista em corte transversal do dispositivo finalmente fabricado com cavidades ressonantes

A Figura 5a representa a corrente-tensão ( I - V ) curvas tiradas dos quatro dispositivos diferentes sob iluminação de 16,6 mW / cm ² no comprimento de onda de 860 nm, respectivamente. Sob a polarização DC negativa do eletrodo superior para o substrato de silício, fotodetector de superfície baseado em ressonador plasmônico (Str.4) com 210 nm- H demonstra um aumento da corrente em uma ordem de magnitude, que é a maior fotocorrente entre os quatro dispositivos, apesar do fluxo de corrente na polarização positiva coincidir. Comparado ao dispositivo Au grating-Si NW (Str. 3), o dispositivo sintonizado por ressonador (Str.4) percebe uma corrente maior sob iluminação, o que revela a existência de uma foto-corrente extra causada pela arquitetura de filme metálico adicional (Fig. . 1e).

Os resultados da medição obtidos a partir do detector fabricado totalmente de silício. a Logarítmico leve I - V curvas sob a intensidade de iluminação de 16,6 mW / cm ² . b Logarítmico escuro I - V curvas. c Espectros de responsividade sob a polarização de - 2 V e a intensidade da luz de 16,6 mW / cm ² . d Dependência de polarização de responsividade para comprimento de onda de 860 nm sob a intensidade de 16,6 mW / cm ²

O eu - V características no escuro são posteriormente analisadas usando o modelo de emissão termiônica [10, 23]. A corrente de emissão termiônica é dada por:\ (I ={AA} ^ {\ ast} {T} ^ 2 \ exp \ left (- \ frac {q {\ Phi} _B} {kT} \ right) \ left [ \ exp \ left (\ frac {qV} {nkT} \ right) -1 \ right] \), onde A é a área da junção de contato, A * é a constante de Richardson (≈ 112 A cm ⁻² K ⁻² para n-tipo Si), T é a temperatura, Φ _B é a altura da barreira Schottky, k é a constante de Boltzmann, q é a cobrança eletrônica, n é o fator de idealidade, e V é a queda de tensão em uma junção. O Φ _B e n pode ser extraído via ajuste linear de lg I - V na região linear de polarização direta, como mostrado na Fig. 5b. O q Φ _B e n para dispositivo sintonizado por ressonador (Str. 4) são encontrados para ser 0,57 ± 0,016 eV e 1,43 ± 0,028 com um R ajustado ² de 0,99644, respectivamente. O fator de idealidade é próximo a 1, o que indica que a emissão termiônica é o principal mecanismo de corrente. O comportamento de polarização reversa (- 2, 0) é mostrado na inserção da Fig. 5b, que mostra a corrente escura mais baixa (~ 27 nA) alcançada em Str.4. Dois fatores podem ajudar a reduzir a corrente escura:um é o aumento da resistência do nanofio e o outro é a diminuição da condutividade, devido a uma fina camada de depleção da interface entre a camada de Au de 15 nm de espessura e o silício.

É bem sabido que a responsividade ( R _λ ) é um parâmetro crítico para dispositivos ópticos, que pode ser definido como R _λ = eu _ph / PS , onde eu _ph é a fotocorrente ( I _Leve - eu _Escuro ), P é a intensidade da iluminação, S é a área geral de detecção fotoeletrônica, que é a área real de todo o layout medido da vista superior [12]. Conforme apresentado na Fig. 5c, o espectro de responsividade pelo fotodetector com base na cavidade ressonante (Str. 4) mostra o máximo de 0,386 A W ⁻¹ em torno do comprimento de onda de 860 nm e um FWHM de 150 nm sob a polarização de - 2 V. Essa responsividade de pico concorda com a absorção máxima simulada pelo método FDTD como mostrado na Fig. 2g. Esses resultados demonstram novamente a existência de elétrons quentes plasmônicos na camada metálica. Os outros três dispositivos, no entanto, dão origem às responsividades de 0,007 A W ⁻¹ , 0,09 A W ⁻¹ , e 0,121 A W ⁻¹ , respectivamente. Mais importante, nenhum pico é observado ao longo dos comprimentos de onda em 0,7-1,1 μm. Além disso, considerando uma resposta de Fowler [20] modificada pelo espectro de absorção do plasmon S ( v ): R ( v ) = η _i ⋅ S ( v ), e \ ({\ eta} _i \ approx {\ mathrm {C}} _ F \ frac {{\ left (hv-q {\ phi} _B \ right)} ^ 2} {hv} \), que descreve o número de elétrons “disponíveis” na estrutura com energia suficiente para superar a barreira de potencial [24,25,26,27]. Com base nisso, ajustando as responsividades experimentais de Str. 4 como mostrado na Fig. 5c por uma forma de linha Lorentziana para S ( v ), uma altura de barreira Schottky de 0,578 ± 0,0127 eV com um R ajustado ² de 0,94611, que é semelhante aos 0,57 eV citados acima e indica que o principal mecanismo de detecção é o IPE. Como um benefício adicional, este fotodetector baseado em ressonador fornece sintonia de fotocorrente significativa através da aplicação de uma polarização negativa ao dispositivo, oferecendo um bom controle da responsividade, como mostrado na Fig. 5d. Ele também mostra uma responsividade considerável de 0,146 A / W com polarização de 0 V.

A caracterização da propriedade de resposta do optoelétron para o dispositivo fabricado demonstra que o fotodetector projetado é capaz de trabalhar na região NIR. A comparação experimental da responsividade do fotoelétron entre os dispositivos com e sem o ressonador nos fornece uma forte evidência para a absorção ressonante da luz em NIR, levando à emissão interna de fótons (IPE) nas interfaces Au grade / Si Schottky . Quando os portadores quentes gerados ganham energia suficiente para superar a barreira Schottky, fotocorrente extra é coletada pelo substrato de silício. A responsividade medida, no entanto, ainda está abaixo do valor médio em comparação com detectores convencionais. Melhorias adicionais devem ser feitas reduzindo a espessura da camada superior de Au para 30 nm, de modo que a maioria dos elétrons quentes gerados sejam capazes de se difundir no silício, considerando que o comprimento difuso deles é de ~ 35 nm [16].

A Figura 6a apresenta o I medido - V curvas do fotodetector fabricado com os ressonadores (Str.4) como ilustrado na Fig. 2d sob várias intensidades de iluminação no comprimento de onda de 860 nm. A Figura 6b mostra a fotocorrente ( I _ph ) e responsividade ( R _λ ) em função da intensidade da luz abaixo de - 2 V. Dentro da faixa de intensidade da luz incidente de 5,2 a 16,6 mW / cm ² , o fotodetector mostra uma resposta linear com fotocorrente de 6,05 × 10 ⁻⁸ para 1,28 × 10 ⁻⁶ A, correspondendo à responsividade de 0,058 a 0,386 A W ⁻¹ . Na Fig. 6b, os quadrados sólidos são os dados experimentais e a linha sólida é um ajuste à lei de potência simples, I _ph = AP ^θ , onde A é uma constante, P é a intensidade da luz, e o θ de 1 é um expoente, o que confirma que a fotocorrente é determinada principalmente pela quantidade de portadores fotogerados [28,29,30,31]. A detecção do fotoelétron é mais uma vez demonstrada pela fotocorrente modificada pela luz incidente em forma de onda quadrada, como mostrado na Fig. 6c, que mostra clara dependência da intensidade da luz.

As propriedades do fotoelétron do detector fabricado com o ressonador plasmônico. a Logarítmico I - V curvas do detector medidas no escuro e sob diferentes intensidades de iluminação. b As curvas de responsividade mudam com a intensidade de iluminação sob o viés de - 2 V. c Resposta I-t dos fotodetectores sob diferentes intensidades de iluminação a - 2 V de polarização

A sensibilidade de polarização da grade de Au fabricada-Si (Fig. 4b), da grade de Au de Si NW (Fig. 4c) e do dispositivo sintonizado por cavidade ressonante (Fig. 4d) também foi caracterizada usando a luz polarizada de 16,6 mW / cm ² abaixo de -2 V bias, conforme apresentado na Fig. 7. As razões pico / vale da fotocorrente desses três dispositivos são 5,6, 6,4 e 8,3, respectivamente. Ele mostra a detecção dependente de polarização mais forte pelo fotodetector all-Si com a cavidade ressonante do que aquela com estrutura Au grade-Si NW. Além disso, a resposta rápida da fotocorrente sintonizada pelo ângulo de polarização é apresentada na Fig. 7b, demonstrando a detecção polarimétrica pela arquitetura do ressonador 3D fabricado.

Demonstração experimental de detecção polarimétrica pelo fotodetector fabricado de all-Si. a Dependência da polarização da corrente fotoelétrica. b Resposta de fotocorrente do detector de MS sintonizado por ressonador abaixo de 16,6 mW / cm ² luz incidente com diferentes ângulos de polarização medidos na polarização DC de - 2 V. O ângulo de polarização foi marcado com uma seta preta em sua fotocorrente correspondente

Conclusões

Combinando uma grade de subcomprimento de onda em Au sobre silício como máscara de corrosão e polarizador, nanofios de Si como material detector e um ressonador plasmônico formado por uma bicamada de grades Au, este trabalho propôs com sucesso um novo fotodetector baseado em todo-Si matriz de nanofios com detecção polarimétrica em comprimentos de onda NIR. Foi mostrado que a responsividade deste dispositivo era alta até 0,386 A W ⁻¹ na polarização DC de - 2 V, que é respectivamente comparável e maior do que os valores esperados para um detector de infravermelho totalmente Si. Além disso, a detecção de polarização também foi alcançada e a razão de pico para vale de 8,3 para fotocorrente sob a luz polarizada incidente no comprimento de onda de 860 nm foi observada. A simulação FDTD do desempenho do dispositivo sugere que o comprimento de onda de detecção pode ser ajustado no regime NIR, que é determinado pela estrutura do dispositivo. A otimização das dimensões estruturais e das condições de nanoprocessamento certamente melhorará significativamente a taxa de extensão. Os resultados obtidos neste trabalho são instrutivos para o desenvolvimento de detectores de polarização baseados em nanofios totalmente de Si para aplicações práticas.

Abreviações

3D:: Tridimensional
DC:: Corrente direta
EBL:: Litografia de feixe de elétrons
FDTD:: Domínio do tempo de diferença finita
FWHM:: Largura total pela metade no máximo
IPE:: Efeito de fotoemissão interna
I - V :: Corrente electrica
MS:: Metal-semicondutor
NIR:: Próximo ao infravermelho
NW:: Nanowire
PDs:: Fotodetectores
RIE:: Decapagem de íon reativo
SEM:: Microscópio eletrônico de varredura

Desempenho de Recuperação de Diodos de Barreira Ge-Dopados Vertical GaN Schottky Transistor de semicondutor de óxido metálico difundido duplo e lateral de resistência ultrabaixa específica com porta dupla aprimorada e camada P-enterrada parcial

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