Ajuste de Barreiras de Schottky e Tipos de Contato em Heteroestruturas de van der Waals Grafeno–MoTe₂ via Deformação e Campos Elétricos

Resumo

Dicogenetos de metais de transição bidimensionais (2D) com superfícies intrinsecamente passivadas são candidatos promissores para dispositivos optoeletrônicos ultrfinos cujo desempenho é fortemente afetado pelo contato com eletrodos metálicos. Aqui, cálculos de primeiros princípios são usados para construir e investigar propriedades eletrônicas e interfaciais de MoTe₂ 2D em contato com eletrodo de grafeno, tirando pleno proveito deles. Os resultados obtidos revelam que as propriedades eletrônicas das camadas de grafeno e MoTe₂ são bem preservadas nas heteroestruturas devido à fraca interação intercamada de van der Waals, e o nível de Fermi move-se em direção ao mínimo da banda de condução da camada de MoTe₂, formando assim contato de Schottky tipo n na interface. Mais interessantemente, a altura da barreira de Schottky e os tipos de contato na heteroestrutura grafeno-MoTe₂ podem ser efetivamente ajustados por deformação biaxial e campo elétrico externo, que podem transformar a heteroestrutura de contato de Schottky tipo n para tipo p ou para contato Ôhmico. Este trabalho fornece visão mais profunda para ajustar tipos de contato e estratégias eficazes para projetar nanodispositivos eletrônicos de Schottky baseados em MoTe₂ de alto desempenho.

Introdução

Cristais bidimensionais (2D) em camadas atraíram interesse crescente devido às suas novas propriedades físicas e aplicações potenciais em vários campos desde a descoberta do grafeno. Características e desempenho não convencionais, como efeito quântico Hall de meio-inteiro, tunelamento de Klein e supercondutividade, foram descobertos em vários materiais 2D. Para o grafeno, porém, a estrutura de banda tipo cone de Dirac sem lacuna de banda perto do nível de Fermi dificulta suas aplicações diretas em transistores. Isso estimulou a busca por materiais alternativos de outros materiais 2D com propriedades versáteis, entre os quais dicogenetos de metais de transição (TMDs) em camadas ganharam atenção extensiva. As lacunas de banda dos TMDs podem ser ajustadas de cerca de 0,8 eV a 2,0 eV e são comparáveis às de semicondutores convencionais, permitindo que TMDs sejam candidatos especialmente bons para aplicações optoeletrônicas. Sendo semelhante ao grafite, a maioria dos TMDs são materiais de estrutura em camadas com interação de van der Waals (vdW) entre camadas, assim podem ser esfoliados para poucas camadas ou camada única. Descobriu-se que TMDs têm características dependentes de espessura e passariam por transição de lacuna de banda indireta-direta quando mudam de volume para poucas camadas ou monocamada. Monocamadas de TMDs têm várias estruturas, como fases H e fases T (ou fases T'), enquanto as fases H geralmente exibem características semicondutoras.

Como membro dos TMDs, MoTe₂ em volume inclui três fases interessantes: hexagonal (2H, semicondutora), monoclínica (1 T', metálica) e octaédrica (T_d, semimetal tipo II de Weyl), na qual a fase 2H é a mais estável. MoTe₂ fase 2H tem lacuna de banda indireta de cerca de 1,0 eV para volume e lacuna de banda direta de cerca de 1,1 eV para monocamada, o que indica que a lacuna de banda é quase independente do número de camadas e pode ser aplicada para fotodetectores de infravermelho próximo. Para conveniência, no texto seguinte, 2H-MoTe₂ é simplesmente referido como MoTe₂. Comparado com outros TMDs, MoTe₂ tem muitas vantagens, por exemplo, condutividade menor, coeficiente de Seebeck maior e habilidades de detecção melhores. Combinando vantagens de MoTe₂ e grafeno, fabricar tipo de heteroestrutura por grafeno e MoTe₂ para aplicações de dispositivos poderia ser considerado. Atualmente, heteroestruturas verticais baseadas em materiais de estrutura em camadas 2D têm atraído interesses crescentes devido à ausência de ligações pendentes nas superfícies de componentes isolados e fraco pinamento de nível de Fermi. Para heteroestruturas verticais baseadas em grafeno-TMDs, experimentos confirmaram sua excelente alta razão on-off, alta fotoresposta, baixa corrente escura e boa eficiência quântica, comparados com tipos simples baseados em TMDs. Embora a maioria das heteroestruturas verticais baseadas em grafeno-TMDs relatadas sejam construídas com outros TMDs, como MoS₂, alguns experimentos investigaram heteroestrutura grafeno-MoTe₂ devido às propriedades eletrônicas e ópticas únicas de MoTe₂. Foi relatado que a razão on-off da heteroestrutura vertical grafeno-MoTe₂ é tão alta quanto ~(0,5−1)×10⁻⁵, e a fotorresponsividade pode atingir 20 mA W⁻¹, que são comparáveis aos valores correspondentes de dispositivo grafeno-MoS₂. Mais tarde, baseada em heteroestrutura vertical vdW grafeno-MoTe₂-grafeno, um fotodetector de infravermelho próximo foi fabricado com desempenho superior, incluindo alta fotorresponsividade, alta eficiência quântica externa, processos rápidos de resposta e recuperação, e livre de fonte externa de alimentação dreno-fonte comparado a outros fotodetectores de semicondutores em camadas. Então, um transistor vertical vdW grafeno-MoTe₂ que exibe características ambipolares em V adequadas foi relatado. Portanto, heteroestruturas grafeno-MoTe₂ são candidatos promissores para nanodispositivos optoeletrônicos com alta responsividade, alta velocidade e flexíveis. Neste sentido, é essencial realizar investigação teórica em heteroestrutura vertical grafeno-MoTe₂ que não foi relatada ainda.

Para heteroestrutura metal-semicondutor, o tipo de contato (contato Schottky ou Ôhmico) deve ser considerado, porque determina existência de características retificadoras ou não para a heteroestrutura. Para contato Schottky, a altura da barreira de Schottky (SBH) desempenharia papel chave nos comportamentos dos dispositivos correspondentes e foi investigada intensamente. Para alcançar alto desempenho para aplicações reais de dispositivos, seria desejável que SBH pudesse ser ajustado. Muitas estratégias foram propostas para modular SBH, entre as quais aplicação de campo elétrico externo e deformação biaxial são as maneiras mais comuns.

Neste artigo, baseados em cálculos de primeiros princípios, estrutura eletrônica e dependência de campo elétrico externo e deformação da SBH de heteroestrutura grafeno-MoTe₂ foram investigados. Os resultados calculados demonstram que as propriedades eletrônicas de monocamadas de grafeno e MoTe₂ são preservadas muito bem após serem empilhadas verticalmente como heteroestrutura. A barreira de Schottky da heteroestrutura pode ser mudada entre tipo p e tipo n aplicando campo elétrico externo ou deformação, e a heteroestrutura pode até atingir contato Ôhmico quando campo elétrico externo ou deformação é forte o suficiente.

Métodos Computacionais

Cálculos de primeiros princípios foram realizados usando o Pacote de Simulação Ab-initio de Viena (VASP) baseado na teoria do funcional de densidade (DFT). Pseudopotenciais de onda aumentada projetada (PAW) foram aplicados para modelar interação íon-elétron e a aproximação de gradiente generalizada (GGA) de Perdew-Burke-Ernzerhof (PBE) foi usada para tratar correlação de troca elétron. Para todos os cálculos, o método DFT-D2 de Grimme representando termo de interação vdW são empregados e energia de corte de onda plana é definida como 600 eV. Limiar de convergência é definido como 10⁻⁶ eV para energia e 0,01 eV/Å para força. Malha de ponto k da zona de Brillouin é definida como 9 × 9 × 1 dentro do esquema Monkhost-Pack. Espaço de vácuo de 25 Å ao longo da direção z é adotado para evitar interação entre camadas vizinhas. Como foi revelado que efeito de acoplamento spin-órbita em estruturas de banda de 2H-MoTe₂ é muito fraco, todos os cálculos não consideram acoplamento spin-órbita.

A heteroestrutura grafeno-MoTe₂ é construída por grafeno e monocamada de MoTe₂ via empilhamento dos dois materiais 2D ao longo da direção vertical. Tanto grafeno quanto MoTe₂ adotam rede hexagonal e seus parâmetros de rede são 2,46 Å e 3,52 Å, respectivamente. Portanto, o desajuste de rede é menor que o critério anterior de 5%. De acordo com as estruturas de monocamadas de grafeno e MoTe₂, aqui, três modos típicos de empilhamento são considerados: HS-1, HS-2 e HS-3, mostrados na Fig. 1. Para modo de empilhamento HS-1, um átomo de Te localiza-se exatamente sob o sítio oco da rede de grafeno; para HS-2, um átomo de Te senta sob um sítio de átomo C da rede de grafeno; para HS-3, um átomo de Te senta sob outro sítio de átomo C não-equivalente da rede de grafeno.

Vista superior e lateral de três modos típicos de empilhamento para heteroestrutura grafeno-MoTe₂: (a) HS-1, (b) HS-2, (c) HS-3. Esferas cinza, rosa e verde representam átomos de carbono, molibdênio e telúrio, respectivamente

Quando a dependência de deformação da SBH é investigada, deformação é aplicada igualmente nas direções zigzag e armchair do grafeno, respectivamente.

Resultados e Discussão

As estruturas cristalinas de rede para monocamada de MoTe₂ e três modos típicos de empilhamento (HS-1, HS-2 e HS-3) da heteroestrutura grafeno-MoTe₂ foram todas totalmente otimizadas. As energias de ligação obtidas dos três modos típicos de empilhamento são todas quase as mesmas, i.e., −0,85 eV, enquanto as distâncias intercamada de equilíbrio dos três modos são todas aproximadamente iguais a 3,53 Å. Portanto, focamos apenas na heteroestrutura grafeno-MoTe₂ HS-1 para a discussão seguinte e omitimos "HS-1" para simplicidade no texto seguinte. As estruturas geométricas otimizadas de monocamada de MoTe₂ e heteroestrutura grafeno-MoTe₂ são mostradas na Fig. 2. Obviamente, monocamada de MoTe₂ adota rede hexagonal e constante de rede otimizada é 3,52 Å, consistente com resultados experimentais. Pode ser visto claramente da estrutura de banda de monocamada de MoTe₂, como mostrado na Fig. 3, que monocamada de MoTe₂ é semicondutor com lacuna de banda de 1,14 eV, também consistente com resultados experimentais. Quando grafeno e monocamada de MoTe₂ são empilhados verticalmente como heteroestrutura, a distância intercamada de equilíbrio é 3,53 Å, comparável ao valor da heteroestrutura Sb-MoTe₂ (cerca de 3,94 Å). Também pode ser visto na Fig. 2 que as estruturas geométricas da camada de MoTe₂ e camada de grafeno na heteroestrutura grafeno-MoTe₂ quase permanecem as mesmas das estruturas originais de monocamada de MoTe₂ e grafeno, indicando que interação entre estas duas camadas é fraca. A energia de ligação de estruturas de equilíbrio −0,85 eV é menor que a da heteroestrutura Sb-MoTe₂ (cerca de −0,37 eV), então a heteroestrutura é energeticamente estável. Tanto a distância de equilíbrio entre duas camadas quanto energia de ligação são comparáveis às de heteroestruturas típicas baseadas em grafeno vdW, como grafeno-fosfeto de carbono hidrogenado, grafeno-AsSb, grafeno-SMoSe e grafeno-SeMoS, e grafeno-fosforeno, indicando que interação entre camada de MoTe₂ e camada de grafeno na heteroestrutura é tipo vdW fraco.

Vista superior e lateral das estruturas otimizadas de (a) monocamada de MoTe₂ e (b) heteroestrutura grafeno-MoTe₂. Esferas cinza, rosa e verde representam átomos de carbono, molibdênio e telúrio, respectivamente. Paralelogramos azuis denotam células unitárias 2D

Estrutura de banda eletrônica de monocamada de MoTe₂. Região azul claro representa lacuna de banda entre bandas de valência e condução

Na verdade, redistribuição e transferência de carga inevitavelmente ocorreriam quando grafeno e monocamada de MoTe₂ são empilhados para formar heteroestrutura. A diferença de densidade de carga 3D na heteroestrutura grafeno-MoTe₂ definida como Δρ = ρ_H − ρ_G − ρ_MT foi calculada, onde ρ_H, ρ_G e ρ_MT são densidades de carga da heteroestrutura, grafeno isolado e monocamada de MoTe₂, respectivamente. O resultado é mostrado na Fig. 4a, no qual regiões azuis e rosa escuro representam acúmulo e depleção de carga, respectivamente. Obviamente, região azul está logo sob a camada de MoTe₂, indicando que elétrons acumulam ao redor da camada de MoTe₂; enquanto camada de grafeno é cercada por área rosa escura, implicando que lacunas acumulam ao redor da camada de grafeno. Para ver propriedade da transferência de carga mais claramente, a média planar 〈∆ρ〉, definida como valor médio da diferença de densidade de carga 3D Δρ em planos com z = const. que são paralelos à camada de grafeno, é mostrada como linha azul na Fig. 4a, onde valores negativos e positivos representam depleção e acúmulo de elétrons, respectivamente. O resultado verifica que alguns elétrons transferem da camada de grafeno para camada de MoTe₂, e há oscilações em 〈Δρ〉 em ambas camadas de grafeno e MoTe₂. A função de localização de elétrons (ELF) também é plotada na Fig. 4b, da qual pode ser visto que a forma de ELF ao redor do átomo de Te próximo à camada de grafeno é obviamente diferente daquela ao redor do átomo de Te do outro lado, sugerindo existência de interação vdW intercamada na heteroestrutura.

a Diferença de densidade de carga 3D e diferença média de densidade de carga (linha azul) como função de posição na heteroestrutura grafeno-MoTe₂ ao longo da direção z, onde regiões azuis e rosa escuro denotam acúmulo e deficiência de elétrons, respectivamente. Linha tracejada horizontal marca localização central entre camada de grafeno e camada de MoTe₂. b Função de localização de elétrons da heteroestrutura grafeno-MoTe₂ com isovalor de 0,7

Muitas propriedades físicas são determinadas pelas estruturas de banda e densidade de estados (DOS), e as estruturas de banda e DOS calculadas da heteroestrutura grafeno-MoTe₂ são mostradas na Fig. 5, onde nível de Fermi é definido como zero. O cone de Dirac da camada de grafeno ao redor do nível de Fermi ainda é bem preservado; porém, uma lacuna de banda de cerca de 10,6 meV é aberta. Ou seja, há pequeno mas notável acoplamento intercamada na heteroestrutura. As bandas contribuídas pela camada de MoTe₂ demonstram que características semicondutoras da camada de MoTe₂ com lacuna de banda direta são retidas. A lacuna de banda da camada de MoTe₂ é 0,85 eV na heteroestrutura, que é alterada comparada ao resultado de 1,14 eV para monocamada isolada de MoTe₂. Uma característica marcante na Fig. 5 é que a estrutura de banda pode ser considerada como soma simples das bandas de camadas isoladas. Não é surpreendente que interação entre camada de grafeno e camada de MoTe₂ seja insuficiente para modificar características da estrutura de banda de cada componente na heteroestrutura, então efeito de interação intercamada na estrutura de banda é muito fraco. Isso indica ainda que interação vdW domina entre camada de MoTe₂ e camada de grafeno na heteroestrutura, preservando assim propriedades-chave intrínsecas.

Estruturas de banda e densidade de estados parcial de camada de grafeno e camada de MoTe₂ na heteroestrutura grafeno-MoTe₂

Propriedades de contato de heteroestruturas são importantes para aplicações de dispositivos. Transistor baseado em junção heteroestrutura grafeno-MoTe₂ foi projetado, e diagrama esquemático é mostrado na Fig. 6a, onde monocamada de MoTe₂ é usada como material de canal e grafeno como ambos eletrodos de fonte ou dreno e gate. Devido à diferença nas funções de trabalho do metal e semicondutor, há curvatura de banda na interface, que pode ser estimada pela diferença de nível de Fermi (ΔE_F), definida por ΔE_F = W_G−MT − W_MT, onde W_G−MT e W_MT são funções de trabalho das heteroestruturas e da monocamada de MoTe₂ correspondente, respectivamente. Os W_G−MT e W_MT calculados são 4,36 eV e 4,84 eV, respectivamente, como mostrado na Fig. 6b. Os resultados são consistentes com valores experimentais. Consequentemente, a curvatura de banda (ΔE_F) é cerca de 0,48 eV na heteroestrutura, comparável ao resultado da heteroestrutura grafeno-fosfeto de carbono hidrogenado.

a Diagrama esquemático de transistor baseado em heteroestrutura grafeno-MoTe₂. b Alinhamento de banda de heteroestrutura grafeno-MoTe₂ em relação ao nível de vácuo, onde cone vermelho representa posição do ponto de Dirac da camada de grafeno na heteroestrutura. CBM e VBM representam mínimo da banda de condução e máximo da banda de valência, respectivamente. W_G-MT e W_MT são funções de trabalho da heteroestrutura grafeno-MoTe₂ e monocamada de MoTe₂, respectivamente

Uma das propriedades de contato mais importantes de heteroestruturas metal-semicondutor é barreira de Schottky na interface vertical (entre camada de grafeno e camada de MoTe₂), que determina fluxo de corrente através da interface de heteroestruturas, desempenhando papel significativo no desempenho do dispositivo correspondente. Em geral, de acordo com tipos de semicondutores em heteroestruturas, SBH é dividido em tipo n e tipo p, respectivamente. SBH tipo n (Φ_Bn) é definido como diferença de energia entre mínimo da banda de condução (CBM) do semicondutor (E_C) e nível de Fermi do metal (E_F), i.e., Φ_Bn = E_C − E_F. SBH tipo p (Φ_Bp) é definido como diferença de energia entre nível de Fermi do metal e máximo da banda de valência (VBM) do semicondutor (E_V), i.e., Φ_Bp = E_F − E_V. Resultados de SBH da heteroestrutura grafeno-MoTe₂ são mostrados na Fig. 6b. Devido à transferência de carga, o nível de Fermi move do lado da banda de valência da monocamada de MoTe₂ para lado da banda de condução da camada de MoTe₂ na heteroestrutura, denotando que SBH da heteroestrutura é tipo n com valor de cerca de 0,33 eV na interface. Ou seja, condução de carga da heteroestrutura será principalmente através de elétrons.

Para melhorar desempenho de transistores baseados em heteroestrutura, seria desejável ajustar SBH. Demonstrou-se que SBH pode ser ajustado via aplicação de campo elétrico externo e deformação no plano. Uma série de cálculos para estrutura de banda da heteroestrutura sob diferentes campos elétricos externos foram feitos, e resultados são mostrados na Fig. 7, onde direção para campo elétrico externo positivo aponta da camada de MoTe₂ para camada de grafeno, enquanto valor negativo é na direção oposta. Na região de contato Schottky, Φ_Bn exibe relação aproximadamente linear crescente com campo elétrico, enquanto Φ_Bp comporta-se inversamente. Estes resultados sugerem que campos elétricos positivos e negativos permitem nível de Fermi deslocar-se em direção ao VBM e CBM da camada de MoTe₂ na heteroestrutura, respectivamente. Sob campo elétrico negativo, Φ_Bn é menor que Φ_Bp o tempo todo, indicando que barreira de Schottky é tipo n. Quando campo elétrico positivo é pouco maior que zero, Φ_Bn começa a ser maior que Φ_Bp, o que significa que barreira de Schottky muda de tipo n para tipo p na interface grafeno-MoTe₂. É óbvio que a lacuna de banda (aproximadamente igual à soma de Φ_Bn e Φ_Bp) da camada de MoTe₂ quase permanece constante sob campo elétrico externo, denotando que campo externo tem pouco efeito nas propriedades eletrônicas pristinas. Isso pode ser entendido como: embora campo elétrico externo possa mudar autovalores de energia do elétron de valência como CBM e VBM, seus valores relativos permanecem inalterados, resultando em lacuna de banda constante. Em outras palavras, campo elétrico externo não poderia mudar estrutura de banda exceto curvatura de banda. Também pode ser visto claramente na Fig. 7 que SBH torna-se negativo quando campo elétrico positivo é maior que 1,0 V/nm, o que significa que elétrons do grafeno seriam injetados em MoTe₂ sem qualquer barreira, indicando que MoTe₂ possui condutividade metálica, e assim realizando transição de contato Schottky-Ôhmico. Para campo elétrico negativo quando intensidade excede 1,0 V/nm, a heteroestrutura também poderia ser ajustada para contato Ôhmico. Todos estes resultados demonstram que aplicação de campo elétrico externo é estratégia eficaz para modular SBH e tipo de contato para heteroestrutura grafeno-MoTe₂.

Altura da barreira de Schottky da heteroestrutura grafeno-MoTe₂ como função do campo elétrico externo. Áreas azul e vermelha denotam contato Schottky como tipo p e tipo n, respectivamente. Área cinza marca região de contato Ôhmico

SBH como função de deformação biaxial no plano também é calculada e resultados são exibidos na Fig. 8. Para aplicação de deformação biaxial, coordenada z dos átomos de Te são relaxadas enquanto posições de outros átomos permanecem fixas após mudança do tamanho da célula unitária. Mostra-se que deformação também pode ajustar SBH da heteroestrutura entre tipo n e tipo p e conduzir heteroestrutura a aproximar contato Ôhmico. Comportamentos de dependência de deformação de SBH são muito diferentes dos de dependência de campo elétrico. A situação torna-se muito mais complexa. Para ampla faixa de deformação, Φ_Bn é menor que Φ_Bp, enquanto apenas em faixa estreita de deformação de tração Φ_Bp mantém menor que Φ_Bn. Ou seja, faixa de deformação de SBH tipo n (deformação cerca de −10 ~ 4%) é muito mais ampla que a de tipo p (cerca de 4 ~ 7%). Quando deformação de tração atinge 7% e deformação compressiva atinge 10%, contato Ôhmico para heteroestrutura também aparece. Vale notar que lacuna de banda da camada de MoTe₂ na heteroestrutura mudaria fortemente com variação da deformação na região de contato Schottky, que é fortemente diferente dos resultados do caso de campo elétrico. Quando redes estão sob deformação, desviariam do estado de equilíbrio, causando mudança da estrutura de banda. De fato, não apenas valor de lacuna de banda mas também tipo de lacuna de banda (direta ou indireta) seria mudado por deformação. Aqui, deve-se apontar que para transistor real as condições reais para realizar transição de contato Schottky-Ôhmico podem ser um pouco diferentes dos resultados calculados devido às situações reais.

Altura da barreira de Schottky da heteroestrutura grafeno-MoTe₂ como função de deformação. Áreas azul e vermelha denotam contato Schottky como tipo p e tipo n, respectivamente. Área cinza marca região de contato Ôhmico

Os resultados acima sugerem que tanto aplicação de campo elétrico externo quanto deformação biaxial no plano são métodos eficazes para controlar SBH e tipo de contato da heteroestrutura grafeno-MoTe₂, indispensável para projetar transistores de efeito de campo baseados em heteroestruturas 2D vdW. Além disso, heteroestrutura grafeno-MoTe₂ pode ser aplicada para diodos de Schottky ajustáveis em nanodispositivos eletrônicos e optoeletrônicos.

Conclusões

Em resumo, as estruturas de banda da heteroestrutura grafeno-MoTe₂ sob diferentes campos elétricos e deformações biaxiais foram investigadas sistematicamente baseadas em cálculos de primeiros princípios. As estruturas eletrônicas de grafeno e MoTe₂ são bem preservadas após serem empilhadas juntas na direção vertical, sugerindo que interação intercamada da heteroestrutura pertence ao tipo vdW. Porém, o nível de Fermi move em direção ao CBM da camada de MoTe₂ após formação da heteroestrutura, i.e., contatos Schottky são tipo n com SBH de 0,33 eV. SBH e tipo de contatos na interface da heteroestrutura podem ser efetivamente modulados aplicando campo elétrico externo ou deformação. Quando campo elétrico é aplicado, na região de contato Schottky, SBH tipo n exibe relação aproximadamente linear crescente com campo elétrico, e SBH tipo p comporta-se inversamente. A heteroestrutura pode ser ajustada para contato Ôhmico para campo elétrico maior que 1,0 V/nm em ambos lados positivo e negativo. Para caso de aplicação de deformação biaxial, situação é mais complexa que caso de campo elétrico. Faixa de deformação de SBH tipo n é muito mais ampla que a de tipo p. Quando deformação de tração atinge 7% ou deformação compressiva atinge 10%, contato Ôhmico também aparece. Todos os resultados demonstram que aplicação de campo elétrico ou deformação é boa maneira de controle da SBH bem como tipo de contato da heteroestrutura, até conduzir sistema ao contato Ôhmico. Estas características são bastante significativas para projetar nanodispositivos eletrônicos e optoeletrônicos de alto desempenho.

Disponibilidade de Dados e Materiais

Os conjuntos de dados que apoiam as conclusões deste artigo estão incluídos dentro do artigo, e mais informações sobre dados e materiais poderiam ser disponibilizadas à parte interessada sob solicitação motivada endereçada ao autor correspondente.

Abreviações

2D:

Bidimensional

TMDs:

Dicogenetos de metais de transição

vdW:

Van der Waals

SBH:

Altura da barreira de Schottky

DFT:

Teoria do funcional de densidade

PAW:

Onda aumentada projetada

PBE:

Perdew-Burke-Ernzerhof

GGA:

Aproximação de gradiente generalizada

DOS:

Densidade de estados

CBM:

Mínimo da banda de condução

VBM:

Máximo da banda de valência