Estudo de primeiros princípios sobre a estabilidade e imagem STM de Borophene

Resumo

Muito recentemente, o borofeno (folha de boro bidimensional atômica fina) foi sintetizado com sucesso na superfície de Ag (111) por deposição. Dois tipos de estruturas foram encontrados. No entanto, a identificação das folhas de boro monocamada crescidas no substrato de metal, bem como a estabilidade de diferentes folhas de boro 2D, é controversa. Ao realizar os cálculos dos primeiros princípios, o presente estudo investiga a estrutura atômica, a estabilidade e as propriedades eletrônicas da maioria das folhas de boro crescidas na superfície do metal, a saber, triangular dobrada, β ₁₂ , e χ ₃ tipos de estrutura cristalina. Nosso resultado mostra que todas as três placas independentes são termodinamicamente instáveis e todas são metálicas. Por outro lado, nosso resultado indica que o substrato Ag (111) estabiliza essas folhas. Além disso, nossas imagens simuladas de STM dessas folhas de boro monoatômicas finas na superfície de Ag (111) reproduzem bem as observações do experimento e identificam claramente as folhas de boro conforme crescem.

Histórico

Desde a descoberta do grafeno, os materiais bidimensionais (2D) tornaram-se um dos nanomateriais mais ativos devido às suas propriedades físicas únicas e aplicações potenciais em eletrônica de próxima geração e dispositivo de conversão de energia [1,2,3,4,5, 6,7]. Recentemente, uma classe de nanoestruturas de boro 2D foi descoberta e atraiu atenções significativas [8,9,10,11,12,13,14,15,16,17,18,19,20,21]. No entanto, não houve evidência de que as folhas de boro 2D pudessem ser realizadas experimentalmente até muito recentemente, tanto Mannix et al. [22] e Feng et al. [23] fez avanços espetaculares ao realizar experimentalmente as folhas de boro 2D de espessura atômica. A folha de boro 2D estendida é chamada de “borofeno”, em analogia ao grafeno.

Durante as últimas duas décadas, numerosas nanoestruturas de boro 2D foram descobertas [8,9,10,11,12,13,14,15,16,17,18,19,20,21]. Além da folha hexagonal e da folha triangular [20, 21], bem como das folhas triangulares empenadas [8], outras folhas de boro 2D com orifícios hexagonais, como o α -folha [9, 18], β -folha [9, 18], γ -sheet [19], e as folhas g1 / 8 e g2 / 15 [15], foram examinadas pelos cálculos ab initio. Foi sugerido que a rede de boro planar triangular com vacâncias hexagonais é mais estável [9]. E uma variedade de tal camada triangular de boro com diferentes padrões de orifícios hexagonais foi relatada por ambos os grupos de pesquisa computacional e experimental [11, 13,14,15,16]. No entanto, todas essas camadas de boro monoatômicas finas são mais altas em energia do que o estado de massa tridimensional (3D) do boro, o que significa que a estrutura 2D do boro é termodinamicamente desvantajosa. Assim, um substrato suficientemente "pegajoso" é necessário para suprimir a barreira de nucleação 3D para atrair os átomos para a rota 2D.

Recentemente, a formação de folhas de boro em substratos de metal e boreto de metal foi explorada por cálculos de primeiros princípios [24]; sugere que as folhas de boro podem ser cultivadas na superfície de Ag (111) e Au (111). Além disso, o estudo de Piazza et al. [14] fornece evidências experimentais de que as folhas de boro em monocamada são alcançáveis com base em suas observações de B ₃₆ grupo; mostrou-se um aglomerado planar altamente estável com um orifício hexagonal central [14]. Mais recentemente, dois grupos [22, 23] sintetizaram com sucesso as folhas de boro 2D cristalinas e atômicas finas em uma superfície de prata por evaporação direta de uma fonte de boro pura via epitaxia de feixe molecular.

Mannix et al. [22] encontraram duas fases distintas da folha de boro em substrato de prata usando a caracterização de microscopia de tunelamento de varredura de alta resolução (STM):uma fase listrada e uma fase homogênea. Feng et al. [23] também encontraram duas fases da folha de boro, que parecem bastante semelhantes às relatadas no relatório de Mannix et al., E eles descreveram a fase homogênea com linhas em zigue-zague de saliências como χ ₃ estrutura da folha de boro. Por outro lado, suas interpretações para a fase de stripe são bastante diferentes. Mannix et al. [22] atribuíram a fase listrada como uma rede triangular curvada sem vacância. Mas Feng et al. [23] propôs que a fase de faixa fosse a rede retangular exibindo fileiras paralelas de orifícios hexagonais, que era conhecido como β ₁₂ Folha.

As configurações e propriedades exatas, bem como as aplicações dessas folhas de boro 2D, têm atraído grandes atenções [19, 22, 24, 25]. Foi relatado que o borofeno triangular flambado é um metal altamente anisotrópico com um alto módulo de Young ao longo de sua direção de poltrona que excede a do grafeno [22]. Sun et al. também descobriram que a condutividade térmica da rede do borofeno triangular flambado é fortemente anisotrópica [26]. Além disso, Gao et al. relatou que o β ₁₂ borofeno e χ ₃ borofeno pode ser outra fase supercondutora do boro além do MgB ₂ filme fino [27]. No entanto, a estabilidade termodinâmica de β ₁₂ borofeno e χ ₃ borofeno são controversos [27, 28]. De acordo com o estudo de Gao et al., Ambos β ₁₂ borofeno e χ ₃ borofenos são estáveis [27]. Mas Penev et al. relatou que ambos β ₁₂ borofeno e χ ₃ borofenos têm frequências imaginárias perto do ponto G em seus espectros de fônons [28].

Para fornecer uma melhor compreensão do borofeno experimental alcançável, investigamos sistematicamente as estruturas atômicas possíveis e sua estabilidade, bem como as propriedades eletrônicas, realizando os cálculos dos primeiros princípios. Nossos resultados indicam que β ₁₂ e χ ₃ as folhas são termodinamicamente instáveis. Além disso, as configurações de triangular curvado, β ₁₂ , e χ ₃ todas as folhas apresentam características metálicas. Além disso, simulamos as imagens STM para a monocamada autônoma e epitaxial de boro na superfície Ag (111); encontramos triangular curvado e β ₁₂ as folhas de boro na superfície Ag (111) parecem fases de faixa, mas com pouca diferença.

Métodos Computacionais

Os cálculos são realizados usando o pacote de simulação ab-initio de Viena (VASP) baseado na teoria do funcional da densidade (DFT) [29, 30]. O método de onda aumentada por projetor foi adotado para os cálculos das interações elétron-íon [31, 32]. E as interações de correlação de troca eletrônica foram descritas pela aproximação de gradiente generalizado (GGA) usando o funcional Perdew – Burke – Ernzerhof (PBE) [33]. As funções de onda foram expandidas em uma base de onda plana com um corte de energia de 500 eV. A primeira zona de Brillion foi amostrada por 25 × 15 × 1, 15 × 9 × 1 e 11 × 11 × 1 k-mesh para o triangular curvado, β ₁₂ , e χ ₃ fases do borofeno, respectivamente. Para simular as folhas de boro 2D, um espaço de vácuo de pelo menos 20 Å é incluído ao longo da direção Z para minimizar a interação entre as imagens periódicas. O critério de convergência foi definido para 10 ⁻⁵ eV entre duas etapas iônicas para o processo de autoconsistência. Todas as estruturas foram totalmente relaxadas até que a força em cada átomo fosse inferior a 0,02 eV Å ⁻¹ , e as duas camadas inferiores de átomos de prata foram fixadas. Os espectros de dispersão de fônons foram calculados usando o método de deslocamento finito implementado no pacote PHONOPY [34].

As imagens STM foram simuladas usando a fórmula de Tersoff – Hamann e sua extensão [35]. Resumidamente, assumindo que a densidade dos estados da ponta é constante, podemos aproximar a corrente de tunelamento STM com a densidade local dos estados, \ (\ rho \ left (\ overrightarrow {r}, E \ right) \), como o única variável com a seguinte expressão:
$$ I (V) \ propto {\ int} _ {E _ {\ mathrm {F}}} ^ {E _ {\ mathrm {F}} + eV} \ rho \ left (\ overrightarrow {r}, E \ right ) dE $$ $$ \ rho \ left (\ overrightarrow {r}, E \ right) =\ sum_i \ left | {\ psi} _i {\ left (\ overrightarrow {r} \ right)} ^ 2 \ right | \ delta \ left (E- {E} _i \ right) $$
onde \ (\ rho \ left (\ overrightarrow {r}, E \ right) \) é o LDOS na superfície da amostra, \ ({\ psi} _i \ left (\ overrightarrow {r} \ right) \) é o amostra de função de onda com energia E _i , e E _F é a energia Fermi. Quando os estados em \ (\ rho \ left (\ overrightarrow {r}, E \ right) \) são preenchidos, também é comum referir-se a \ (\ rho \ left (\ overrightarrow {r}, E \ right) \) como a densidade de carga dos estados. As imagens STM simuladas foram obtidas usando o modo de corrente constante com base nas densidades de elétrons calculadas.

Resultados e discussão

A Figura 1 mostra nossos resultados calculados para o triangular curvado, β ₁₂ , e χ ₃ estruturas reticuladas de borofeno. Ao contrário da configuração hexagonal plana e fina de um átomo do grafeno, o borofeno triangular flambado mostra flambagem ao longo de uma direção da rede. Por outro lado, as estruturas de β ₁₂ e χ ₃ borofenos são planos sem flambagem fora do plano. A Figura 1a mostra que existem dois átomos de boro na célula unitária do borofeno triangular curvado. E o grupo espacial do borofeno triangular curvado é Pmmn. Nossas constantes de rede otimizadas são a =1,613 Å e b =2,866 Å, concordando bem com os resultados teóricos e experimentais anteriores [22]. O β ₁₂ o borofeno mostrado na Fig. 1b preencheu e esvaziou hexágonos ao longo da direção do zigue-zague; o grupo espacial correspondente é P2mm. Existem cinco átomos de boro na célula unitária. As constantes de rede são 2,916 e 5,075 Å ao longo do a e b instruções. A célula unitária de χ ₃ o borofeno é rômbico, com quatro átomos de boro e a constante de rede de 4,448 Å. Seu grupo espacial é C2mm. A Tabela 1 lista os resultados dos nossos cálculos nas constantes de rede, que concordam bem com os resultados anteriores [22, 23, 27, 36].

Vistas superior e lateral de triangular curvado ( a ), β ₁₂ ( b ), e χ ₃ ( c ) folhas de boro. As bolas verdes representam os átomos de boro. Os retângulos e losangos delimitados por linhas pretas sólidas denotam as células unitárias. As letras a e b representam o parâmetro de rede

Conforme mostrado na Fig. 1, existem vagas em ambos β ₁₂ e χ ₃ folhas, mas não na rede triangular dobrada e o número de vagas em β ₁₂ e χ ₃ borofeno é diferente. A concentração de vagas η é definido como a razão entre o número de locais vagos e o total de locais (incluindo vagos) na célula unitária; é uma quantidade que descreve as folhas de boro do ponto de vista global e local [9]. η é 1/6 em β ₁₂ treliça e 1/5 em χ ₃ treliça. Comparado com o β ₁₂ rede, Fig. 1c mostra que as linhas de vacância vizinhas em χ ₃ borofenos são deslocados pela metade da constante de rede na direção do zigue-zague, resultando em um plano de simetria C2mm.

Calculamos a energia média de cada átomo de boro usando a seguinte equação para as três estruturas e a usamos para comparar a estabilidade relativa das três estruturas; este método foi aplicado na Ref. [23]
$$ {E} _ {\ mathrm {FB}} ={E} _ {\ mathrm {borofeno}} / n $$
onde E _borofeno e n são a energia e o número de átomos de boro em uma célula unitária, respectivamente. Nossos resultados calculados estão resumidos na Tabela 2. Isso indica que o β ₁₂ fase é a mais estável, enquanto o χ ₃ fase é a menos estável com energia relativamente mais alta de 0,08 eV.

Em seguida, calculamos o espectro de dispersão de fônons para as três fases do triangular encurvado, β ₁₂ , e χ ₃ borofeno. A Figura 2 mostra os espectros de dispersão de fônons ao longo das direções de alta simetria. Como mostrado na Fig. 2a, existem três ramos acústicos e três ramos de fônons ópticos para o borofeno triangular encurvado. Ele também mostra valores imaginários perto do ponto G ao longo da direção X – G, indicando que a rede é instável ao longo do a direção, o que explica a faixa formada ao longo do a direção nas imagens experimentais STM [23]. De fato, estudos recentes sugeriram que a tração biaxial e a tração uniaxial não podem estabilizar o borofeno triangular flambado autônomo, mesmo sob a tensão de tração de 0,08% [36, 37]. A Figura 2b, c mostra que também existem frequências imaginárias perto do ponto G de β ₁₂ e χ ₃ fases. Nossos resultados mostram que todas as três fases do triangular encurvado, β ₁₂ , e χ ₃ são instáveis.

A dispersão de fônons do a triangular curvado, b β ₁₂ , e c χ ₃ folhas de boro. Os pontos de alta simetria são mostrados no canto esquerdo

Nós ainda estudamos as estruturas eletrônicas do borofeno triangular curvado, β ₁₂ borofeno e χ ₃ borofeno. As estruturas de banda calculadas ao longo das direções de alta simetria são mostradas na Fig. 3. Como mostrado na Fig. 3, todas as três fases do triangular encurvado, β ₁₂ , e χ ₃ borofenos são metálicos. Particularmente, para o borofeno triangular curvado como mostrado na Fig. 3a, três bandas de energia cruzam o nível de Fermi:uma está ao longo da direção S – Y e as outras duas estão ao longo da direção G – X. No entanto, mencionamos nas seções acima que o triangular curvado está curvando ao longo do b direção, que abre um bandgap de 9,63 e 4,32 eV ao longo das direções X – S e Y – G, respectivamente. Isso indica que o borofeno triangular curvado se comporta como um metal com forte anisotropia e a condutividade elétrica está confinada ao longo do a não ondulado direção.

Estruturas de banda calculadas para a triangular curvado, b β ₁₂ , e c χ ₃ folhas de boro. A energia de Fermi foi definida como zero. Os pontos de alta simetria são mostrados no canto esquerdo

Além disso, estudamos as estruturas atômicas e a estabilidade do triangular flambado, β ₁₂ e χ ₃ folhas de boro no substrato Ag (111). Os resultados são mostrados na Fig. 4. A célula unitária do borofeno triangular curvado na superfície Ag (111) é a supercélula (1 × 3) do borofeno triangular curvado autônomo e a supercélula retangular 1 × (√3) R30 ° do Ag (111) substrato. Para a configuração de β ₁₂ folha na superfície Ag (111), a célula unitária é a célula unitária de β ₁₂ borofeno e 1 × (√3) R30 ° supercélula da superfície Ag (111). Nossos cálculos mostram que o β ₁₂ borofeno corresponde à superfície de Ag (111) (incompatibilidade de ~ 1%) melhor do que o borofeno triangular curvado (incompatibilidade de ~ 3%). O χ ₃ borofeno forma duas configurações na superfície Ag (111), conforme mostrado na Fig. 4c, d, que são nomeadas como χ ₃ e χ ₃ ’. A célula unitária de χ ₃ é losango com constante de rede de a =8,67 Å, e a célula unitária de χ ₃ ’É ortorrômbico com parâmetros de rede de a =2,89 Å e b =25,02 Å; é a supercélula 1 × (5√3) R30 ° da superfície Ag (111).

Vistas superior e lateral das folhas de boro na superfície Ag (111). a Triangular curvado, b β ₁₂ , c χ ₃ , e d χ ₃ 'Folha de boro. As bolas verdes e cinzas representam átomos de boro e prata, respectivamente. Os retângulos e losangos delimitados por linhas pretas sólidas denotam as células unitárias das folhas de boro na superfície Ag (111)

De acordo com nossos cálculos, as distâncias verticais da superfície Ag (111) para as camadas atômicas de boro inferior e superior do borofeno triangular curvado são 2,5 e 3,3 Å, respectivamente, indicando a interação fraca entre a folha de boro e o substrato de Ag. O β ₁₂ , χ ₃ , e χ ₃ 'Todas as folhas permanecem planas na superfície Ag (111), e as distâncias verticais entre a folha de boro e a superfície Ag são 2,4 ~ 2,9 Å. Os resultados concordam com a espessura medida de ~ 2,7 a 3,1 Å relatada por Mannix et al. [22]. Comparamos as estruturas atômicas de triangular flambado, β ₁₂ , χ ₃ , e χ ₃ 'Fases do borofeno no substrato de Ag com as contrapartes do borofeno autônomo e descobriram que essas quatro estruturas mudam pouco. A altura de flambagem h de borofeno triangular curvado é mais curto de 0,910 a 0,857 Å, e os comprimentos B-B são mais longos cerca de 0,1 Å. Além disso, as vagas do hexágono no β ₁₂ borofeno encolhem ao longo de uma direção, e aqueles em χ ₃ borofeno torna-se um pouco maior.

Semelhante ao cálculo para a estabilidade relativa do borofeno independente, calculamos ainda a energia média de cada átomo de boro para as folhas de boro na superfície Ag (111) por meio da seguinte fórmula:
$$ {E} _ {\ mathrm {EB}} =\ frac {1} {n} \ left ({E} _ {\ mathrm {tot}} - {E} _ {\ mathrm {sub}} \ right ) $$
onde E _tot é a energia total da folha de boro e da superfície Ag (111), E _sub é a energia do substrato Ag, e n é o número de átomos de boro em uma célula unitária. Nosso resultado mostra que a possibilidade de formar um triângulo curvado, β ₁₂ , χ ₃ e χ ₃ 'Reticulados na superfície Ag (111) são semelhantes com base em suas energias próximas. Além disso, as energias do borofeno na superfície do Ag (111) são menores em 0,1 ~ 0,2 eV por átomo de boro em relação às folhas independentes. Isso significa que a superfície de Ag (111) estabiliza o borofeno.

A Figura 5 mostra nossas imagens STM simuladas para as folhas de boro autônomas e crescidas na superfície Ag (111), bem como a densidade de carga parcial para as folhas de boro autônomas. Conforme mostrado na Fig. 5a, a folha de boro triangular fivela e independente apresenta faixas de pontos brilhantes. A Figura 5d indica que os pontos brilhantes vêm de p _z órbita de átomos superiores de boro. A Figura 5b mostra linhas de manchas redondas escuras rodeadas por hexágonos brilhantes. Obviamente, as vagas hexagonais em β ₁₂ a estrutura mostrada na Fig. 1b resulta em manchas escuras, enquanto os hexágonos brilhantes correspondem ao σ órbitas de átomos de boro em torno dos orifícios do hexágono, como mostrado na Fig. 5e. Conforme mostrado na Fig. 5c, o χ ₃ a folha exibe o padrão de romboedros de pontos brilhantes em formato de haltere. Esses pontos brilhantes de haltere são, na verdade, p _z órbitas de dois átomos de boro e o σ órbitas formadas entre eles.

Imagens simuladas de STM de folhas de boro autônomas e epitaxiais na superfície Ag (111). Independente a triangular, b β ₁₂ , e c χ ₃ folhas de boro. Densidade de carga parcial de d independente triangular, e β ₁₂ , e f χ ₃ folhas de boro. g Triangular curvado, h β ₁₂ , i χ ₃ e j χ ₃ 'Folha de boro na superfície Ag (111). A tensão de polarização é 1,0 V. As bolas verdes representam os átomos de boro. Os retângulos e o losango circundados por linhas vermelhas sólidas denotam as células unitárias de folhas de boro autônomas e crescidas na superfície de Ag (111), respectivamente. Observado experimentalmente k fase de faixa na Ref. [22], l fase de faixa na Ref. [23] e m fase homogênea na Ref. [23]

Todas as folhas de boro no substrato Ag têm padrões de unidades maiores em relação às independentes por causa das incompatibilidades entre as células unitárias do borofeno e da superfície do Ag (111). A Figura 5g mostra nossa imagem STM simulada para folha triangular de boro empenada na superfície Ag (111). Ele exibe listras de pontos brilhantes em forma de fuso, que concordam muito bem com observações experimentais [22]. Comparando com a imagem da folha de boro triangular dobrada independente mostrada na Fig. 5a, a célula unitária da imagem STM da folha de boro triangular dobrada na superfície Ag (111) aumenta para três vezes. E a forma muda para fuso de redondo. A imagem STM de β ₁₂ a folha na superfície Ag (111) mostrada na Fig. 5h mostra fileiras de manchas ovais escuras cercadas por quatro pontos brilhantes em seus quatro cantos. Diferente da imagem do autônomo β ₁₂ folha mostrada na Fig. 5b, os pontos brilhantes vêm de p _z órbitas dos átomos de boro no centro dos hexágonos. Conforme mostrado na Fig. 5i, o χ ₃ a folha tem um padrão STM de romboedro que está em bom acordo com a fase S2 observada experimental [23]. O grupo de pontos brilhantes na célula unitária do romboedro corresponde ao σ órbitas e p _z órbitas dos átomos de boro superiores na célula unitária, enquanto os outros átomos de boro são invisíveis porque são inferiores.

Mannix et al. [22] e Feng et al. [23] ambos relataram a fase de faixa para folhas de boro 2D na superfície Ag (111) com base em suas observações STM, e ambas as imagens STM apresentam filas paralelas de saliências. No entanto, a forma dos pontos brilhantes nas duas observações experimentais é diferente; eles são fusos no relatório de Mannix et al. [22] e ovais em Feng et al. [23]. Nossas imagens STM simuladas de triangular flambado e β ₁₂ as folhas de boro combinam muito bem com as fases de faixa experimentais observadas na Ref. [22] e Ref. [23], respectivamente, e as imagens mostradas na Fig. 5g, h reproduzem claramente a diferença entre as observações experimentais de Mannix et al. [22] e Feng et al. [23]. Também nos fornece uma maneira de distinguir as duas redes de triangular curvada e β ₁₂ . Quanto à imagem STM de χ ₃ folha na superfície Ag (111), como mostrado na Fig. 5i, concorda com a observação experimental [23], mas nosso resultado indica que os pontos brilhantes vêm dos átomos de boro na borda de vacâncias hexagonais em vez do triangular preenchido área conforme indicado na Ref. [23].

A fim de distinguir ainda mais as estruturas de rede de folhas de boro na superfície Ag (111), simulamos as imagens STM da folha de boro em Ag (111) em várias tensões de polarização diferentes. Conforme mostrado na Fig. 6, as imagens STM simuladas para o borofeno triangular curvado exibem faixas de pontos brilhantes em forma de fuso em voltagem positiva. Mas na tensão de polarização negativa de -0,4 V, as imagens STM simuladas mostram as listras claras e escuras, o que combina bem com o resultado do experimento [22]. Por outro lado, as imagens STM simuladas de β ₁₂ borofeno mantém a forma oval tanto na voltagem de polarização positiva quanto na negativa. Conseqüentemente, a estrutura triangular encurvada tem mais probabilidade de ser a configuração correta da fase de faixa. Quanto à imagem STM de χ ₃ borofeno, Fig. 6 indica que os pontos brilhantes em todas as imagens vêm dos átomos de boro na borda das lacunas hexagonais, mas seu contraste brilhante muda conforme a voltagem muda de positiva para negativa. Como a tensão de polarização de 0,2 e - 0,4 V, o brilho dos spots são semelhantes. Além disso, nossas imagens STM simuladas para o χ ₃ A configuração é semelhante à tensão de polarização de 0,8 a - 1,0 V (Fig. 6). Todos eles mostram os pontos brilhantes provenientes dos átomos de boro na borda das vacâncias hexagonais, mas apenas os átomos de boro superiores são visíveis e os átomos de boro inferiores no meio da célula unitária são invisíveis.

Imagens simuladas de STM para folhas de boro em Ag (111). Borofeno triangular curvado em Ag (111) em a 0,8, e 0,2, i - 0,4 e m - 1,0 V. β ₁₂ borofeno em Ag (111) em b 0,8, f 0,2, j - 0,4 e n - 1,0 V. χ ₃ borofeno em Ag (111) em c 0,8, g 0,2, k - 0,4 e o - 1,0 V. χ ₃ 'Borofeno em Ag (111) em d 0,8, h 0,2, l - 0,4 e p - 1,0 V. As bolas verdes representam os átomos de boro. Os retângulos e losangos delimitados por linhas vermelhas sólidas denotam as células unitárias de folhas de boro conforme crescidas na superfície de Ag (111)

Conclusões

Em resumo, realizamos cálculos de primeiros princípios na estrutura atômica, estabilidade e propriedade eletrônica para as três folhas de boro 2D que foram cultivadas na superfície do metal muito recentemente, ou seja, triangular empenada, β ₁₂ , e χ ₃ treliça. Nossos cálculos indicam que todas as três folhas de boro são termodinamicamente instáveis sem o suporte de substrato de metal. As estruturas de banda indicam que a folha triangular de boro curvada se comporta como um metal com forte anisotropia e β ₁₂ e χ ₃ as folhas de boro também são metálicas sem lacunas de energia. Além disso, nossos resultados mostram que as energias para os três tipos de reticulados são muito próximas e o reticulado coincide entre o triangular encurvado e o β ₁₂ folhas de boro e superfície Ag (111) é bastante pequena. Além disso, descobrimos que ambos triangular curvado e β ₁₂ folhas de boro no Ag (111) formam a rede retangular e os padrões listrados paralelos da imagem STM, mas com pouca diferença. Nossos resultados fornecem detalhes para distinguir as duas redes. Mais importante ainda, nossas imagens simuladas de STM fornecem uma nova explicação para as folhas de boro observadas experimentalmente na superfície de Ag (111).

Abreviações

2D:: Bidimensional
3D:: Tridimensional
STM:: Microscopia de varredura por tunelamento

Método para medição de parâmetros de movimento em vários graus de liberdade com base em grades de difração de acoplamento cruzado de polidimetilsiloxano Efeito da distribuição de nanopartículas de ouro em TiO2 nas características ópticas e elétricas de células solares sensibilizadas por corante

Nanomateriais

Materiais Poliméricos

biológico

Corante

Especiarias