Monocamada de MoTe₂ Dopada com Rh: Sensor e Coletor Eficiente para Produtos de Decomposição do SF₆ Validados por DFT

Detalhes Computacionais

Todos os resultados foram obtidos no pacote Dmol³ baseado na teoria de primeiros princípios. O método DFT-D proposto por Grimme foi adotado para melhor compreender a força de van der Waals e interações de longo alcance. A funcional Perdew-Burke-Ernzerhof (PBE) com aproximação de gradiente generalizada (GGA) foi empregada para tratar os termos de troca e correlação eletrônica. A base de orbitais atômicos duplo numérica mais polarização (DNP) foi utilizada. A malha de pontos k de Monkhorst-Pack 7 × 7 × 1 foi definida para otimizações de geometria de supercélula, enquanto um k-ponto mais preciso de 10 × 10 × 1 foi selecionado para cálculos de estrutura eletrônica. A tolerância de energia, força máxima e deslocamento foram selecionados como 10⁻⁵ Ha, 2 × 10⁻³ Ha/Å e 5 × 10⁻³ Å, respectivamente. Para cálculos de estrutura eletrônica estática, energia de laço auto-consistente de 10⁻⁶ Ha, raio de corte orbital global de 5,0 Å para garantir resultados precisos de energia total.

Uma monocamada de MoTe₂ com supercélula 4 × 4 e região de vácuo de 15 Å contendo 16 átomos de Mo e 32 de Te foi estabelecida para realizar todo o cálculo. Comprovou-se que uma supercélula 4 × 4 é grande o suficiente para conduzir o processo de adsorção de gás, enquanto uma laje de 15 Å é adequada para prevenir interação entre unidades adjacentes. Além disso, o método de Hirshfeld foi empregado em todo este trabalho para analisar a carga atômica do dopante Rh (Q_Rh) e a carga molecular das moléculas adsorvidas (Q_T). Portanto, um valor positivo de Q_Rh (Q_T) representa que o dopante Rh (molécula de gás) é um doador de elétrons, enquanto um Q_Rh ou Q_T negativo indica o comportamento de aceitação de elétrons relacionado. Apenas as configurações mais favoráveis da monocamada Rh-MoTe₂ e dos sistemas de adsorção são plotadas e analisadas nas partes seguintes.

Resultados e Discussão

Análise da Monocamada Rh-MoTe₂

Sobre a monocamada Rh-MoTe₂, quatro sítios de adsorção possíveis são considerados, denominados T_H (acima do centro do anel hexagonal de MoTe₂), T_Mo (no topo do átomo de Mo), T_Te (no topo do átomo de Te) e T_B (sítio de ponte entre dois átomos de Te), respectivamente. A energia de ligação (E_b) para dopagem de Rh na monocamada de MoTe₂ é formulada como:

E_b = E_Rh-MoTe₂ − E_Rh − E_MoTe₂

onde E_Rh-MoTe₂, E_Rh e E_MoTe₂ representam as energias da monocamada Rh-MoTe₂, átomos de Rh e monocamada pura de MoTe₂, respectivamente.

Com base nessa definição, a configuração mais estável (CME) com o menor E_b, em linha com a densidade de deformação eletrônica (DDE) relacionada da monocamada Rh-MoTe₂, é representada na Fig. 1. Observa-se que o dopante Rh é aprisionado no sítio T_Mo, formando três ligações covalentes com átomos de Te vizinhos na camada superior da monocamada de MoTe₂. As três ligações Rh-Te são medidas igualmente como 2,54 Å, menores que a soma dos raios covalentes de Rh e Te (2,61 Å), indicando a formação de ligações químicas para dopagem de Rh na camada de MoTe₂. O E_b calculado desta configuração é −2,69 eV, muito maior que os de −2,14 eV para sítio T_H, −1,28 eV para T_Te e −2,55 eV para T_B. Vale notar que as ligações Rh-Te na monocamada Rh-MoTe₂ são mais longas que as de Rh-Se na monocamada Rh-MoSe₂ e o E_b para dopagem de Rh é menor na superfície de MoTe₂ em comparação com a de MoSe₂. Isso indica a força de ligação mais forte de Rh-Se que Rh-Te. Baseado no método de Hirshfeld, o dopante Rh comporta-se como um aceitador de elétrons durante o processo de dopagem, recebendo 0,045 e da superfície de MoTe₂, provando seu comportamento de aceitação de elétrons na dopagem de superfície. Isso está de acordo com a DDE, na qual o átomo de Rh é principalmente cercado por acumulação de elétrons.

A estrutura de bandas (EB) e densidade de estados (DOS) do sistema Rh-MoTe₂ são representadas na Fig. 2 para melhor entender a mudança causada no comportamento eletrônico da superfície de MoTe₂ pela dopagem de Rh. Relata-se que a monocamada pura de MoTe₂ possui um bandgap direto de 1,10 eV. Na Fig. 2a, o bandgap da monocamada Rh-MoTe₂ é obtido como 0,937 eV segundo os cálculos. Isso indica que o dopante Rh induz vários estados de impureza dentro do bandgap do sistema MoTe₂, estreitando o bandgap de todo o sistema. Além disso, o topo da banda de valência está localizado no ponto Г e o fundo da banda de condução no ponto K, implicando propriedade semicondutora indireta para o sistema Rh-MoTe₂. Na Fig. 2b, vê-se que os estados do dopante Rh contribuem largamente para o topo da banda de condução da monocamada pura de MoTe₂, formando vários novos picos de DOS ao redor do nível de Fermi. Esses picos aparentemente mudam o comportamento eletrônico de todo o sistema, reduzindo sua condutividade elétrica. Como o dopante Rh é aprisionado no sítio T_Mo formando ligações com átomos de Te, o DOS atômico de Rh e Te são plotados para entender o comportamento de hibridização eletrônica entre eles. Como mostrado na Fig. 2c, o orbital 4d de Rh é fortemente hibridizado com o orbital 5p de Te de −5 a 2 eV, respondendo pela interação de ligação significativa que leva à formação de ligações químicas Rh-Te.

Configurações de Adsorção de Gases na Monocamada Rh-MoTe₂

Baseado na estrutura relaxada da monocamada Rh-MoTe₂, a adsorção de moléculas de SO₂, SOF₂ e SO₂F₂ em sua superfície ao redor do centro de Rh são totalmente simuladas. Antes disso, as estruturas geométricas das três moléculas de gás também devem ser otimizadas, como exibido no Arquivo Adicional 1: Figura S1. A energia de adsorção (E_ad) é usada para determinar a configuração mais estável de cada sistema, formulada como:

E_ad = E_{Rh-MoTe₂/gás} − E_Rh-MoTe₂ − E_gás

em que E_{Rh-MoTe₂/gás} e E_Rh-MoTe₂ são a energia total da monocamada Rh-MoTe₂ antes e depois da adsorção, enquanto E_gás é a energia da molécula de gás isolada. Segundo essa definição, a CME com o menor E_ad pode ser identificada.

Para melhor entender o comportamento de transferência de carga durante a adsorção de gás, a DDE também é calculada para cada configuração. Informações detalhadas para adsorção de SO₂, SOF₂ e SO₂F₂ podem ser vistas nas Figs. 3, 4 e 5, respectivamente. Além disso, os parâmetros de adsorção incluindo E_ad, transferência de carga (Q_T) e comprimento de ligação (D) estão listados na Tabela 1.

Para adsorção de SO₂ na monocamada Rh-MoTe₂, vê-se na Fig. 3 que a molécula de SO₂ é basicamente paralela à camada de MoTe₂ com um átomo de O e um de S aprisionados pelo dopante Rh. Conforme listado na Tabela 1, as novas ligações Rh-O e Rh-S formadas medem 2,16 e 2,36 Å, respectivamente, indicando forte força de ligação entre o dopante Rh e a molécula de SO₂. Além disso, o E_ad é obtido como −1,65 eV implicando quimissorção para o sistema de SO₂, e o Q_T é obtido como −0,333 e implicando comportamento de retirada de elétrons do SO₂. Após adsorção, o dopante Rh é negativamente carregado por 0,017 e, o que significa que ele contribui com 0,028 e para o SO₂ adsorvido e a outra parte da carga (0,305) vem da monocamada de MoTe₂. Comparado com os parâmetros de adsorção no sistema MoTe₂/SO₂ (E_ad = −0,245 eV; Q_T = −0,086 e; D = 3,44 Å), pode-se inferir que a dopagem de Rh aumenta largamente o comportamento de reação e redistribuição eletrônica para a monocamada de MoTe₂ na adsorção de SO₂, tornando o adsorvente muito mais desejável para interação com gás. Além disso, as ligações S-O na molécula de SO₂ são separadamente alongadas para 1,50 e 1,58 Å após adsorção, partindo de 1,48 Å uniforme na fase gasosa; as três ligações Rh-Te na monocamada Rh-MoTe₂ são alongadas para 2,58, 2,58 e 2,64 Å, respectivamente. Essas deformações implicam ativação geométrica durante a adsorção para tanto o nano-adsorvente quanto o adsorvato gasoso, confirmando ainda mais a forte quimissorção aqui. Da distribuição de DDE, constata-se que a molécula de SO₂ é cercada por acúmulo de elétrons, o que concorda com a análise de Hirshfeld; e o acúmulo de elétrons cerca largamente as ligações Rh-S e Rh-O, sugerindo hibridização eletrônica na formação de novas ligações químicas.

No sistema Rh-MoTe₂/SOF₂ apresentado na Fig. 4, a molécula de SOF₂ prefere aproximar-se do dopante Rh pela posição de extremidade de O e o plano formado pelo átomo de S e dois átomos de F é quase paralelo à camada de MoTe₂. No entanto, não há evidência óbvia sugerindo formação de novas ligações entre o dopante Rh e a molécula de SOF₂. A distância mais próxima de Rh-O é medida como 2,25 Å, um pouco maior que a do sistema de SO₂, e a molécula de SOF₂ não sofre grande deformação geométrica após interação. Esses achados manifestam o desempenho de adsorção relativamente mais fraco da monocamada Rh-MoTe₂ em relação a SOF₂ em comparação com SO₂. Conforme apresentado na Tabela 1, o E_ad é calculado como −0,46 eV suportando novamente a fisissorção e o Q_T é obtido como 0,040 e implicando comportamento de doação de elétrons do SOF₂. Segundo a DDE, vê-se que o acúmulo de elétrons está principalmente localizado na área entre a molécula de SOF₂ e o dopante Rh, o que implica alguma hibridização entre eles, enquanto a depleção de elétrons na molécula de SOF₂ concorda com a análise de Hirshfeld.

Em termos do sistema de adsorção de SO₂F₂, como representado na Fig. 5, constata-se que após otimização, a molécula de SO₂F₂ tende a se resolver em um átomo de F e um grupo SO₂F. Ambos são capturados pelo dopante Rh formando uma ligação Rh-F e uma ligação Rh-S, respectivamente, com comprimentos de ligação relacionados de 2,02 e 2,26 Å. As ligações recém-formadas indicam a forte força de ligação entre o dopante Rh e a molécula de SO₂F₂, que combinada com o E_ad calculado de −2,12 eV evidenciam a natureza de quimissorção para a superfície dopada com Rh na adsorção de SO₂F₂, similar à do sistema de SO₂. Da DDE, o acúmulo de elétrons é significativamente localizado na molécula de SO₂F₂, em concordância com o resultado de Q_T (−0,753 e) baseado na análise de Hirshfeld. Por outro lado, um grande número de depleção de elétrons é localizado no dopante Rh e um pouco na monocamada de MoTe₂. Em outras palavras, o dopante Rh contribui largamente para a transferência de carga para a molécula de SO₂F₂ adsorvida, manifestando sua alta mobilidade eletrônica e forte reatividade química. Ao mesmo tempo, a sobreposição de acúmulo e depleção de elétrons nas ligações Rh-S e Rh-F sugere a hibridização eletrônica em sua formação.

Baseado na análise de configuração e parâmetros de adsorção, pode-se concluir que a monocamada Rh-MoTe₂ possui o melhor desempenho em relação à molécula de SO₂F₂, seguido por SO₂ e o último é SOF₂. Enquanto isso, o dopante Rh pode afetar largamente a distribuição eletrônica deste sistema e, portanto, alterar dramaticamente o comportamento eletrônico da monocamada Rh-MoTe₂.

Comportamentos Eletrônicos da Monocamada Rh-MoTe₂ na Adsorção de Gases

A estrutura de bandas (EB) e densidade de estados (DOS) dos três sistemas de adsorção são exibidas na Fig. 6 para compreender o comportamento eletrônico da monocamada Rh-MoTe₂ na adsorção de gases. Como analisado acima, a monocamada Rh-MoTe₂ tem o melhor desempenho na adsorção de SO₂F₂. Assim, na Fig. 6 (c2), vê-se que o DOS molecular de SO₂F₂ sofre deformações pronunciadas, que é integralmente deslocado para a esquerda e alguns dos estados se combinam em um grande abaixo do nível de Fermi. Na Fig. 6 (c3), onde o DOS orbital é mostrado, vê-se que o orbital 4d de Rh é altamente hibridizado com o orbital 2p de F, e algo hibridizado com o orbital 3p de S. Desse aspecto, presume-se que a ligação Rh-F é mais forte que a de Rh-S. No sistema de SO₂, o orbital 4d de Rh é altamente hibridizado com o orbital 2p de O e seguido pelo orbital 3p de S na Fig. 6 (a3), e também se poderia presumir que o dopante Rh tem força de ligação mais forte com o átomo de O do que com o de S. Devido a tal hibridização, o DOS molecular de SO₂ na Fig. 6 (a2) sofre deformação notável. Quanto ao sistema de SOF₂, vê-se na Fig. 6 (b3) que o dopante Rh tem pouca hibridização orbital com o átomo de O mais próximo, o que suporta a interação fraca para adsorção de SOF₂.

Juntamente com a mudança de DOS orbital e molecular, o estado total do sistema com gás adsorvido seria automaticamente alterado comparado com o sistema puro Rh-MoTe₂. Da Fig. 6 (a1)–(c1), onde as EB dos sistemas adsorvidos são retratadas, vê-se que a EB no sistema de SOF₂ não sofre deformação significativa em comparação com a do sistema isolado Rh-MoTe₂, enquanto as dos sistemas de SO₂ e SO₂F₂ são diferentes, nas quais alguns novos estados emergem ao redor do nível de Fermi, estreitando assim largamente o bandgap. Detalhadamente, o bandgap do Rh-MoTe₂ é reduzido para 0,863, 0,913 e 0,675 eV após adsorção de SO₂, SOF₂ e SO₂F₂, respectivamente. Isso fornece o mecanismo básico de detecção para a monocamada Rh-MoTe₂ como possível sensor de gás do tipo resistivo.

Análise de Orbitais Moleculares de Fronteira

Para confirmar os resultados baseados na análise de EB, a teoria de orbitais moleculares de fronteira é realizada para analisar a distribuição e energias de orbitais moleculares de fronteira (OMF) da superfície Rh-MoTe₂ isolada e com gases adsorvidos. O OMF contém o orbital molecular ocupado mais alto (HOMO) e o orbital molecular desocupado mais baixo (LUMO), e o intervalo de energia entre eles pode avaliar a condutividade elétrica do sistema analisado. Para obter resultados precisos das energias do OMF, o alargamento nesta parte dos cálculos é definido como 10⁻⁴ Å. As distribuições e energias do OMF da monocamada Rh-MoTe₂ antes e depois das adsorções de gases são descritas na Fig. 7.

Da Fig. 7a, observa-se que o HOMO e LUMO estão principalmente localizados no dopante Rh, sugerindo sua alta reatividade no entorno. As energias do HOMO e LUMO são obtidas como −4,885 e −3,927 eV, respectivamente, com bandgap calculado de 0,958 eV. Após adsorção das três espécies de gás, como visto na Fig. 7b–d, as distribuições do OMF da superfície Rh-MoTe₂ são afetadas com diferentes graus de deformações, onde a reação ocorre resultando na convergência da nuvem eletrônica. Juntamente com essas deformações, as energias do OMF mudaram de acordo. Constata-se que as energias do OMF diminuem em diferentes graus após adsorção dos três gases, nas quais as do sistema de SOF₂ experimentam as maiores diminuições. No entanto, o intervalo de energia no sistema de SOF₂ sofre a menor mudança em comparação com o do sistema puro Rh-MoTe₂. Especificamente, o intervalo de energia da monocamada Rh-MoTe₂ (0,958 eV) diminui em 0,044 eV após adsorção de SOF₂, enquanto é reduzido em 0,061 e 0,281 eV após adsorção de SO₂ e SO₂F₂, respectivamente. Esses achados indicam que a condutividade elétrica da monocamada Rh-MoTe₂ diminuirá após adsorção dos três gases e a diminuição é mais significativa no sistema de SO₂F₂, o que concorda com as conclusões da análise de EB. Além disso, os intervalos de energia da teoria de orbitais moleculares de fronteira são basicamente próximos aos dos bandgaps dos resultados de EB, implicando a boa precisão de nossos cálculos.

Resposta de Detecção e Propriedade de Recuperação

As mudanças no bandgap da monocamada Rh-MoTe₂ após adsorção de gases manifestam sua mudança na condutividade elétrica na atmosfera de gás relacionada, o que pode fornecer o mecanismo básico de detecção para exploração da monocamada Rh-MoTe₂ como sensor de gás do tipo resistivo. Além disso, a maior mudança na condutividade elétrica explicaria uma maior sensibilidade para detecção de gás. Para identificar a possibilidade da monocamada Rh-MoTe₂ como sensor, sua condutividade (σ) e sensibilidade (S) em relação a três gases típicos são calculadas usando as seguintes fórmulas:

σ = A · exp(−B_g / 2kT)

S = (1/σ_gás − 1/σ_puro) / (1/σ_puro) = (σ_puro − σ_gás) / σ_gás

Na fórmula 3, A é uma constante, B_g é o bandgap do sistema analisado, k é a constante de Boltzmann e T é a temperatura de trabalho. Na fórmula 4, σ_gás e σ_puro significam respectivamente a condutividade do sistema de adsorção analisado e da monocamada Rh-MoTe₂ isolada. Segundo essas duas fórmulas, descobre-se que o S de certa superfície pode ser obtido apenas com seu bandgap antes e depois da adsorção de gás. Após cálculo, as sensibilidades da monocamada Rh-MoTe₂ em relação à detecção de SO₂, SOF₂ e SO₂F₂ a 298 K são 76,3%, 37,3% e 99,4%, respectivamente. Esses achados sugerem que a monocamada Rh-MoTe₂ possui o mais admirável comportamento de detecção em relação a SO₂F₂, seguido por SO₂ e o último é SOF₂. Essa ordem está de acordo com as análises de parâmetros de adsorção e comportamento eletrônico. Baseado nesses resultados, é esperançoso que a monocamada Rh-MoTe₂ possa realizar detecção sensível de SO₂ e SO₂F₂ à temperatura ambiente.

A propriedade de recuperação também é importante para avaliar a reutilizabilidade do sensor de gás, e para reduzir o tempo de recuperação (τ) de dessorção de gás de certas superfícies, a técnica de aquecimento é geralmente considerada, já que o tempo de recuperação está relacionado à temperatura (T), formulado como τ = A⁻¹ exp(−E_a / K_BT). Nesta fórmula, A é a frequência de tentativa referindo-se a 10¹² s⁻¹, E_a é a barreira de potencial, determinada como equivalente a E_ad neste trabalho, e K_B é a constante de Boltzmann (8,318 × 10⁻³ kJ/(mol·K)).

Baseado na fórmula, o comportamento de recuperação da monocamada Rh-MoTe₂ a 298, 448 e 598 K é retratado na Fig. 8. Vê-se desta figura que a dessorção de SO₂F₂ e SO₂ à temperatura ambiente são extremamente difíceis, enquanto para SOF₂ o tempo de recuperação é bastante curto devido à sua força de ligação fraca com a superfície dopada com Rh. Através de aquecimento, o tempo de recuperação para dessorção de SO₂F₂ ou SO₂ é pronunciadamente reduzido, e quando a temperatura aumenta para 598 K, o tempo de recuperação no sistema de SO₂ (79,48 s) torna-se favorável, o que permite sua reutilização em vários minutos. Isso suporta o potencial da monocamada Rh-MoTe₂ como sensor de gás reutilizável para detecção de SO₂. Por outro lado, o longo tempo de recuperação para dessorção de SO₂F₂ a 598 K (7,24 × 10⁵ s) também reflete a forte quimissorção aqui. Embora continuar a aumentar a temperatura possa reduzir ainda mais o tempo de recuperação, a termoestabilidade do material sensor e o alto consumo de energia na aplicação de detecção seriam outro problema. Dado tudo isso, a monocamada Rh-MoTe₂ não é adequada como sensor para detecção de SOF₂. No entanto, nos dá outro pensamento para propor a monocamada Rh-MoTe₂ como adsorvente de gás para coletar esse gás nocivo em dispositivos de isolamento com SF₆, garantindo assim sua operação segura. Além disso, essa parte da análise, sob outro aspecto, revela a inadequação de explorar a monocamada Rh-MoTe₂ como sensor de SO₂F₂ dada a fraca interação com a superfície.

Comportamento Óptico da Monocamada Rh-MoTe₂ na Adsorção de Gases

Dada a desejável propriedade óptica da monocamada de MoTe₂, o cálculo da função dielétrica da monocamada Rh-MoTe₂ na adsorção de gases é conduzido, como exibido na Fig. 9, para ilustrar sua possibilidade como sensor de gás óptico.

Da Fig. 9, vê-se que há três picos principais de absorção para a monocamada Rh-MoTe₂ isolada, localizados em 148, 389 e 1242 nm, entre os quais os dois primeiros estão na faixa de raio ultravioleta e o último na faixa de infravermelho. Após adsorção de gás, os picos na faixa ultravioleta sofrem pequena deformação e o da faixa infravermelha sofre deformação significativa. Detalhadamente, a intensidade do pico a 1242 nm diminui após adsorção de SOF₂, enquanto aumenta após adsorção de SO₂ e SO₂F₂, e o deslocamento para o azul também pode ser identificado no sistema de SOF₂. Portanto, pode-se assumir que a monocamada Rh-MoTe₂ é um sensor óptico promissor para detecção sensível e seletiva dos três gases por dispositivo infravermelho.

Em suma, vale adicionar que este trabalho faz uma pesquisa progressiva para propor novos nanomateriais para realizar a detecção de espécies decompostas do SF₆ através de várias técnicas, o que seria significativo para cumprir a avaliação de dispositivos de isolamento com SF₆ de forma fácil e altamente eficiente.

Conclusões

Neste artigo, explora-se a aplicação potencial da monocamada Rh-MoTe₂ como sensor de gás para detecção de espécies decompostas do SF₆, que contém principalmente dois aspectos: (1) comportamento de dopagem de Rh na monocamada intrínseca de MoTe₂ e (2) comportamentos de adsorção e detecção da monocamada Rh-MoTe₂ em relação a SO₂, SOF₂ e SO₂F₂. Constata-se que o dopante Rh prefere ser dopado na superfície de MoTe₂ através do sítio T_Mo com E_b de −2,69 eV, exercendo grande hibridização eletrônica com os átomos de Te. O desempenho de adsorção da monocamada Rh-MoTe₂ em relação a três gases estão em ordem como SO₂F₂ > SO₂ > SOF₂, na qual quimissorção é identificada nos sistemas de SO₂F₂ e SO₂, enquanto fisissorção no sistema de SOF₂, como suportado adicionalmente pela análise de DOS. A monocamada Rh-MoTe₂ é um sensor de gás do tipo resistivo promissor para detecção reciclável de SO₂ com resposta de 76,3%, é um adsorvente desejável para remoção de SO₂F₂ do dispositivo de isolamento com SF₆, e é promissor como sensor óptico para detecção seletiva dos três gases. Em suma, a monocamada Rh-MoTe₂ é um material sensor potencial para detecção de espécies decompostas do SF₆. Este trabalho é significativo para propor novo material nano-sensor e realizar a avaliação efetiva de dispositivos de isolamento com SF₆ de forma fácil e altamente eficiente.

Seção de Métodos

Este trabalho visa explorar novos materiais de detecção 2D usando teoria de primeiros princípios para aplicação em engenharia elétrica, através da detecção de espécies decompostas do SF₆ para avaliar o estado operacional de dispositivos de isolamento de alta tensão.

Disponibilidade de Dados e Materiais

Os dados atuais não podem ser compartilhados porque ainda estão em estudo em nossa pesquisa seguinte.

Abreviações

TMDs:

Dicalcogenetos de metais de transição

TM:

Metal de transição

CVD:

Deposição química de vapor

PBE:

Perdew-Burke-Ernzerhof

GGA:

Aproximação de gradiente generalizada

DNP:

Duplo numérico mais polarização

Q_Rh:

Carga atômica do dopante Rh

Q_T:

Carga molecular das moléculas adsorvidas

E_b:

Energia de ligação

CME:

Configuração mais estável

DDE:

Densidade de deformação eletrônica

EB:

Estrutura de bandas

DOS:

Densidade de estados

E_ad:

Energia de adsorção

D:

Comprimento de ligação

OMF:

Orbitais moleculares de fronteira

HOMO:

Orbital molecular ocupado mais alto

LUMO:

Orbital molecular desocupado mais baixo