Análise de corrosão de óxido de perovskita usando plasmas acoplados indutivamente de argônio para aplicações fotônicas

Resumo

Analisamos a corrosão seca de óxidos de perovskita usando plasmas acoplados indutivamente à base de argônio (ICP) para aplicações fotônicas. Várias condições da câmara e seus efeitos nas taxas de corrosão foram demonstradas com base no niobato de lítio cortado em Z (LN). Os resultados medidos são previsíveis e repetíveis e podem ser aplicados a outros óxidos de perovskita, como X-cut LN e óxido de titânio de bário (BTO). A rugosidade da superfície é melhor para LN e BTO gravados em comparação com suas contrapartes depositadas, conforme confirmado por microscopia de força atômica (AFM). Ambos os métodos de espectroscopia de raios-X de dispersão de energia (EDS) e espectroscopia de fotoelétrons de raios-X (XPS) têm sido usados para comparações de componentes químicos de superfície, qualitativos e quantitativos, e nenhuma mudança óbvia de estado de superfície é observada de acordo com os resultados medidos. Um guia de onda óptico fabricado com ataque ICP baseado em argônio otimizado foi medido para ter perda de -3,7 dB / cm próximo ao comprimento de onda de 1550 nm para Z-cut LN, o que valida este tipo de método para ataque de óxidos de perovskita em aplicações fotônicas.

Introdução

A fotônica de silício tem experimentado grande desenvolvimento nas últimas décadas devido ao seu baixo custo e integrabilidade em larga escala [1]. No entanto, a ausência do efeito Pockels restringe algumas de suas aplicações devido à sua estrutura cristalina centrossimétrica [2]. Óxidos de perovskita, como LiNbO ₃ (LN) e BaTiO ₃ (BTO) tem recebido grande atenção para aplicações fotônicas devido aos seus grandes efeitos Pockels [3,4,5,6,7,8,9,10]. Vários dispositivos fotônicos baseados em LN e BTO foram demonstrados com desempenho superior [3,4,5,6,7,8,9,10]. Para tal aplicação, um guia de onda com alto índice de refração de contraste é o componente básico para o confinamento da luz [11]. Tradicionalmente, guias de onda foram formados em LN através da difusão de íons [12], o que permitiu apenas um baixo índice de contraste de refração e confinamento óptico resultante pobre. A descoberta de dispositivos integrados baseados em LN depende da corrosão direta a seco de filmes finos de LN [3, 6,7,8,9,10]. No entanto, não há uma análise abrangente dos métodos de corrosão seca de LN relatados até agora. Por outro lado, o BTO tem um coeficiente de Pockels ainda mais alto de 1640 pm / V do que LN (~ 30 pm / V) [2], que pode suportar dispositivos fotônicos muito melhores. No entanto, dispositivos fotônicos baseados em BTO gravados diretamente ainda não foram demonstrados, o que provavelmente se deve ao fato de serem difíceis de condicionar. O método mais comum de criação de guias de onda de índice mais alto nesses materiais na literatura é primeiro depositar uma camada de material fácil de gravar e, em seguida, transferir o padrão para essa camada por meio de gravação a seco. O modo ótico resultante se sobrepõe apenas parcialmente à camada BTO inferior não esticada, degradando assim seu desempenho; tal método não pode maximizar seu efeito Pockels [4, 5]. Embora a gravação de plasma de BTO à base de flúor e cloreto tenha sido proposta para aplicações de memória de semicondutores [13,14,15], os produtos de reação que podem ser redepositados nas superfícies e nas paredes laterais durante o processo de gravação reduzem a adequação de tais químicas de gravação para aplicações fotônicas.

Portanto, o condicionamento por plasma indutivamente acoplado (ICP) baseado em plasma de argônio de óxidos de perovskita LN e BTO é amplamente analisado neste manuscrito. Diferentes fatores e seus efeitos nas taxas de corrosão são comparados para LN e BTO. A rugosidade da superfície antes e depois do ataque é analisada por meio de microscopia de força atômica (AFM). Os métodos de espectroscopia de raios-X por dispersão de energia (EDS) e espectroscopia de fotoelétrons de raios-X (XPS) são usados para caracterizar mudanças de estado químico de superfície. Observa-se que a superfície é muito mais lisa sem nenhum resíduo de corrosão detectado em ambas as amostras de LN e BTO atacadas. Com base em condições de gravação otimizadas, os guias de onda ópticos são gravados em uma amostra de LN de corte Z, com uma perda medida de -3,7 dB / cm, o que valida o método ICP baseado em argônio em sua adequação para gravação geral de óxidos de perovskita em aplicações fotônicas.

Experiência e resultados

Métodos

Um Oxford PlasmaPro 100c Cobra de 13,56 MHz é usado para o experimento de corrosão ICP com base em argônio, e uma estrutura esquemática da corrosão é mostrada na Fig. 1a. O gás de entrada é ionizado sob campos eletromagnéticos variáveis no tempo, que são produzidos por uma bobina acoplada indutivamente sob a primeira fonte de radiofrequência (RF _ICP ) Os íons de plasma gerados aceleram verticalmente em direção ao wafer inferior sob a tensão de polarização, que é controlada pela segunda fonte de RF (RF _bias ) conectado ao suporte / eletrodo de substrato. Os produtos de gás de corrosão voláteis são descarregados através de um respiradouro. Z-cut LN é usado como um exemplo para demonstração da relação entre diferentes condições de processo e taxa de corrosão; a estrutura epitaxial LN é mostrada na Fig. 1b. A espessura da camada superior de niobato de lítio e óxido de silício são 700 nm e 2 µm, respectivamente. Uma camada de cromo (Cr) de 50 nm é primeiro depositada por evaporação de feixe de elétrons (feixe de elétrons) na amostra para a facilitação da litografia. Em seguida, cerca de 1 µm de fotorresiste ma-N 1400 é revestido por rotação na superfície por fotolitografia usando um gravador a laser. Após o desenvolvimento e o subsequente ataque químico com Cr, a estrutura padronizada serve como uma máscara de sombra para o ataque químico a seco. Após o condicionamento ICP, esta máscara é removida em N-metil-2-pirrolidona quente e ácido clorídrico Cr. As profundidades do recurso antes da gravação, após a gravação e após a remoção da máscara de sombra são registradas através de um perfilador de superfície em pontos fixos, e as taxas de gravação do fotorresiste e do corte Z LN são calculadas de acordo.

a Estrutura esquemática do processo ICP. As estruturas epitaxiais e as imagens SEM de b Z-cut LN e c BTO usado no experimento (Pt e Cr são depositados como camadas protetoras para corte de FIB)

Análise das taxas de Etch

Quatro fatores são validados durante o experimento:pressão da câmara, taxa de fluxo de gás, potência de polarização e potência de ICP. Antes de cada ataque, um tratamento de plasma de oxigênio puro de 5 minutos é realizado para a limpeza da câmara. Apenas o gás argônio é usado durante o ataque, e a condição de ataque básico é:pressão da câmara de 5 mTorr, fluxo de gás de 20 sccm, potência de polarização de 150 W e potência de ICP de 500 W. As taxas de corrosão medidas de LN de corte Z e fotoresiste em relação a diferentes condições combinadas são mostradas na Fig. 2. Pode-se observar na Fig. 2a que a taxa de corrosão de LN de corte Z aumenta quando a pressão da câmara é reduzida, e o aumento na taxa de gravação de LN de corte Z é relativamente linear (a inclinação é de cerca de 0,95 nm / min por redução de pressão mTorr) e previsível. Deve-se notar que a medição da profundidade do perfil da superfície do corte Z LN é mais precisa do que com o fotorresiste, porque o fotorresiste da superfície após o ataque químico não é tão plano quanto o LN do corte Z. Quando a pressão da câmara é mais baixa, o movimento de colisão aleatório é reduzido e os íons de argônio são transportados de forma mais ordenada, o que pode explicar por que taxas de corrosão mais altas são observadas sob pressão mais baixa da câmara. A taxa de corrosão aumenta linearmente para LN de corte Z em relação às condições de fluxo de gás, como mostrado na Fig. 2b, o que significa que mais plasma de argônio é ativado quando o fluxo de gás é maior. A inclinação da taxa de gravação LN de corte Z é de cerca de 0,11 nm / min por unidade de aumento do fluxo de gás sccm, como pode ser concluído na Fig. 2b. Tanto a taxa de corrosão de LN de corte em Z quanto o fotorresiste aumentam quando a polarização e a potência de ICP aumentam, como pode ser visto na Fig. 2c, d. Quando a potência do ICP é tão baixa quanto 100 W, poucos átomos de argônio são ionizados e a taxa de corrosão do LN de corte Z é bastante pequena, como mostrado na Fig. 2d. Mais átomos de argônio serão ionizados quando a potência de ICP for aumentada, resultando em taxas de corrosão mais altas. Com um aumento na polarização, a velocidade de aceleração do íon também será maior à medida que o campo elétrico for mais forte. Tanto o aumento na densidade do plasma quanto a aceleração do íon resultarão em taxas de corrosão mais altas, que podem ser encontradas na Fig. 2c, d. As inclinações são de cerca de 0,072 e 0,059 nm / min por watt de polarização e potências ICP, respectivamente. A curva não linear da taxa de corrosão fotorresistente com relação do poder de polarização é provavelmente devido ao erro de medição resultante de uma superfície que não é plana.

Taxas de corrosão de LN de corte Z e fotorresiste sob diferentes a pressão, b fluxo de gás, c poder de polarização e d Poder ICP

Na Fig. 2a, a taxa de corrosão de 21,87 nm / min é obtida nas condições de pressão da câmara de 5 mTorr, fluxo de gás de 20 sccm, potência de polarização de 150 W e potência de ICP de 500 W. A taxa de corrosão de cerca de 37 nm / min é medida com condições de pressão de câmara de 10 mTorr, fluxo de gás de 30 sccm, potência de polarização de 300 W e potência de ICP de 700 W, que é altamente consistente com os resultados calculados (40,4 nm / s) com base nos dados medidos mostrado na Fig. 2. Portanto, pode-se concluir que a taxa de corrosão do corte Z LN é regular e previsível.

Com base nas mesmas condições de base (pressão da câmara de 5 mTorr, fluxo de gás de 20 sccm, potência de polarização de 150 W e potência de ICP de 500 W), um experimento de corrosão semelhante envolvendo LN e BTO de corte X é realizado para examinar o efeito da pressão da câmara (como um exemplo de condições diferentes), e os dados medidos são mostrados na Fig. 3. O LN de corte em X usado aqui é um cristal em massa, enquanto o BTO é uma camada epitaxial crescida em um substrato de escandato de disprósio (DSO) usando pulsado deposição de laser (PLD), com estrutura mostrada na Fig. 1c. Quando a pressão da câmara é reduzida, tanto a taxa de corrosão do BTO quanto do LN do corte X aumentam, o que está de acordo com os resultados do LN do corte Z. A inclinação ligeiramente diferente observada pode ser atribuída às pequenas diferenças na qualidade do cristal. Pode-se assim concluir que os parâmetros de corrosão na Fig. 2 também são amplamente adequados para óxido de perovskita tipo X-cut LN e BTO.

Resultado da comparação das taxas de corrosão em relação à pressão da câmara para LNs BTO, corte Z e corte X

Análise da morfologia da superfície

A fim de avaliar quaisquer mudanças potenciais na morfologia da superfície causadas pela corrosão, AFM é usado aqui com a área de varredura definida como \ (1 \ vezes 1 {\ mathrm {\ mu m}} ^ {2} \). As imagens AFM de como depositado e pós-ataque para LN de corte em Z, LN de corte em X e BTO são mostradas na Fig. 4. Pode ser encontrado na Fig. 4a, b que o LN de corte em Z gravado tem quase uma ordem menor rugosidade quadrada média da superfície da superfície (RMS) em comparação com a amostra conforme depositada. Para corte em X LN e BTO, a mesma superfície mais lisa após o ataque pode ser encontrada na Fig. 4c-f. A rugosidade RMS ligeiramente maior para BTO depositado é devido à qualidade de crescimento original, já que a amostra de LN é um produto comercial e o filme de BTO é cultivado em nosso laboratório em um substrato (DSO) que por si só pode não ter minimizado a rugosidade da superfície. A aspereza RMS mais baixa da amostra gravada pode ser atribuída à propriedade de corrosão física do ICP baseado em plasma de argônio, que torna o processo de corrosão um pouco parecido com trituração / polimento.

A visão 3D das morfologias de superfície de LN de corte em Z, LN de corte em X e BTO medido por AFM. a Como depositado e b LN cortado em Z gravado. c Como depositado e d LN com corte em X gravado. e Como depositado e f BTO gravado

Análise do estado da superfície

A análise de EDS é realizada para as amostras LN, LN e BTO de corte Z, conforme depositadas e gravadas, para analisar qualitativamente quaisquer alterações de componentes de superfície possíveis, e os resultados medidos são mostrados na Fig. 5. Durante a medição, Lítio (Li), Niobato (Nb), Oxigênio (O), Carbono (C), Argônio (Ar) e Cromo (Cr) são registrados para corte Z e corte X LN, como mostrado na Fig. 5a-d, enquanto para a amostra BTO, Bário (Ba), Titânio (Ti), O, C, Ar e Cr são analisados, como mostrado na Fig. 5e, f. Em comparação com as amostras depositadas, nenhuma diferença significativa no constituinte elementar é observada na Fig. 5. Não há argônio residual dentro da área gravada em qualquer uma das amostras gravadas, o que mostra que o ICP baseado em plasma de argônio é puramente um processo físico não causando alterações químicas secundárias inesperadas e nenhum reagente de corrosão é produzido.

Os resultados de EDS medidos. a Como depositado e b amostras de LN com corte em Z gravadas; c como depósito e d amostras LN gravadas em X-cut; e como depósito e f amostras BTO gravadas

A fim de uma análise mais aprofundada de quaisquer alterações na composição química da superfície, a análise XPS foi realizada. As medições foram realizadas em um sistema Thermo Fisher Scientific Theta Probe equipado com uma fonte de raios-X monocromática, micro-focada Al K \ (\ alpha \) (1486,6 eV) e espectros de XPS foram registrados em um ângulo de detecção (q) de 50 , no que diz respeito à superfície da amostra. A pressão básica da câmara de análise é \ (5 \ times {10} ^ {- 10} \) mbar. A Figura 6 mostra os espectros de pesquisa de XPS de amostras de LN de corte de Z, LN de corte de X e de BTO de 0 a 1000 eV de energia de ligação (BE). Existem Li 1 s, Nb 3p _1/2 , Nb 3p _3/2 , Nb 3d _5/2 , Nb 4p _3/2 , O 1 s, e C 1 s para ambos LN de corte em Z e LN de corte em X, como mostrado na Fig. 6a, b. Na Fig. 6c, existem Ba 4d, Ba 4p _3/2 , C 1 s, Ti 2p, O 1 s, Ba 3d _5/2 e Ba 3d _3/2 para BTO. Os espectros de XPS relatados aqui são referenciados ao BE do pico do componente C – C / C-H dos espectros de C 1 s em 285,0 eV [13, 16]. Pode-se observar na Fig. 6 que não há grande diferença nos espectros de pesquisa para amostras como depositadas e gravadas. Alguns pequenos picos após a corrosão são causados pela pequena contaminação durante o processamento e armazenamento da amostra.

Espectros de pesquisa XPS de a LN de corte em Z, b X-cut LN e c BTO antes e depois da gravação. As linhas inferior (vermelha) e superior (preta) representam as amostras conforme depositadas e gravadas

Para identificar ainda mais o estado químico de cada elemento em detalhes, os espectros de alta resolução de todos os elementos apresentados na superfície foram adquiridos e ajustados após a subtração de fundo do elétron secundário do tipo Shirley [13]. Os resultados do ajuste são mostrados na Fig. 7. As Figuras 7a a d são Li 1 s, Nb 3d _5/2 , O 1 s e Ar para LN de corte Z. Não há mudanças óbvias para o pico de Li 1 s, como mostrado na Fig. 7a. Comparado com a amostra depositada, os picos de Nb 3d _5/2 e O 1 s mudam, respectivamente, em 0,1 e 0,2 eV em direção a BEs mais altos no caso gravado, como mostrado na Fig. 7b, c. Essas pequenas mudanças estão próximas do erro de medição e indicam que não há nenhuma mudança óbvia de estado químico para Nb e O. É notado que existem dois picos de componentes para ajuste do espectro de O 1 s, e o pico principal em torno de 530,2 eV é de Nb –O títulos. O outro subpico em torno de 532,5 eV pode ser atribuído à contaminação, pois é removido pelo solavanco físico na câmara de vácuo e, portanto, resulta em uma força de sinal mais fraca [13]. Nenhum pico de argônio óbvio é observado em ambas as amostras como depositadas e gravadas, o que valida que a corrosão ICP baseada em argônio não resultou em nenhum resíduo de corrosão.

Espectros de alta resolução para amostras LN, LN e BTO de corte X conforme depositadas e gravadas. a para d representam o Li, Nb, O, Ar para Z-cut LN. e - h representam Li, Nb, O, Ar para LN cortado em X. eu para l representam o Ba, Ti, O, Ar para BTO. As linhas inferior (vermelha) e superior (preta) representam os resultados conforme depositados e gravados em cada imagem

As Figuras 7e-h mostram Li 1 s, Nb 3d _5/2 , O 1 s e Ar para LN de corte em X. A conclusão é semelhante à do corte em Z LN. Todos os picos de Li 1 s, Nb 3d _5/2 e O 1 s muda 0,2 eV em direção a BEs mais altos para as amostras atacadas em comparação com as depositadas. Para o espectro de Ar 2p, há um pequeno pico na amostra gravada em torno de 239,0 eV, que pode ser atribuído ao argônio residual. Embora Ar não reaja quimicamente com o material gravado, o íon de alta energia será implantado na superfície gravada durante o processo de corrosão. E espera-se que tal implantação seja fraca em nosso experimento, pois o sinal é muito pequeno e não causará nenhum efeito significativo no desempenho do dispositivo fotônico.

A Figura 7i – l mostra os espectros Ba 3d, Ti 2p, O 1 s e Ar 2p obtidos para BTO. Na Fig. 7i, Ba 3d _5/2 da amostra depositada (linha vermelha inferior) pode ser ajustada a dois picos em BEs de 778,7 e 780,0 eV com proporção de 47%:53%. Depois de gravar, Ba 3d _5/2 é ajustado a dois picos em BEs de 778,8 e 780,1 eV com proporção de 80%:20%. Nenhum desvio de BE foi observado após consideração do erro do experimento (± 0,2 eV). No entanto, o óxido de superfície foi removido devido ao processo de corrosão da mudança de proporção de pico. Para Ti 2p, os BEs de Ti 2p _3/2 antes e depois do processo de corrosão são 458,1 e 458,2 eV, respectivamente, que também está dentro do erro experimental. Para espectros de O 1 s, antes do ataque pode ser ajustado usando dois picos com BEs de 529,4 e 531,4 eV, atribuídos a BTO e contaminação de superfície, com proporção de 45%:55%. Após o condicionamento os BEs dos picos são 529,6 e 531,5 eV com proporção de 60%:40%, o que mostra que a contaminação da superfície foi removida. Nenhum pico XPS óbvio de Ar é observado após a corrosão em BTO, o que está de acordo com os casos LN de corte em Z e corte em X.

Caracterização e discussão do desempenho óptico

Com base no método ICP baseado em argônio otimizado, os guias de onda LN de corte Z são realizados como um aplicativo de exemplo. O guia de onda é parcialmente gravado com uma profundidade de corrosão de 420 nm de uma espessura total de 700 nm, e sua largura é projetada para 4 µm para facilitar a litografia. As dimensões geométricas do guia de onda são determinadas com base no método do domínio de tempo da diferença finita 3D (FDTD) [17] após considerar a perda de transmissão e a tecnologia do processo. A camada superior de LN e o substrato são isolados por óxido de silício de 2 µm para formar uma diferença de alto índice de refração (os índices de refração de LN e SiO ₂ são, respectivamente, 2,3 e 1,44) para confinamento óptico, como a epitaxia mostrada na Fig. 1b. Cerca de -3,7 dB / cm de perda de propagação é medida com a dedução da perda de acoplamento (método de corte) perto do comprimento de onda de projeto de 1550 nm para luz de entrada polarizada magnética transversal (TM), como mostrado na Fig. 8a. A inserção mostra a luz confinada bem dentro do guia de ondas. É importante notar que existem outros métodos para caracterizar a perda do guia de ondas, como prisma deslizante, ressonâncias de Fabry-Perot e métodos de luz espalhada [18]. O método cutback é usado aqui. A Figura 8b mostra uma imagem de microscopia eletrônica de varredura (SEM) do guia de onda gravado. As paredes laterais transparentes validam o resultado da corrosão de alto desempenho. O ângulo da parede lateral é de cerca de 50 graus, conforme a imagem do feixe de íons de foco (FIB) mostrada na Fig. 8c. A perda medida é razoável para a polarização TM (onde o campo está corretamente alinhado para maximizar o efeito Pockels para a orientação do corte Z); e maiores do que os valores de perda típicos para luz polarizada elétrica transversal (TE) em niobato de lítio com corte em X [3, 6] devido à anisotropia usual na rugosidade da parede lateral. Essa perda pode ser melhorada usando uma espessura de topo mais fina do LN [19] e uma estrutura mais otimizada [3, 6, 20]. É importante notar que não há pós-processamento ou revestimento adicional do guia de ondas medido. A perda pode assim ser reduzida otimizando tal processamento, como é o caso com adição de oxidação térmica em guias de onda de silício [20, 21], ou com o uso de suavização de feixe de íons de aglomerado de gás [22]. No caso de BTO, o contraste de índice reduzido entre o substrato DSO e a camada BTO superior (o índice de refração de BTO e DSO são, respectivamente, 2,38 e 2,13, conforme determinado pelo método de acoplamento de prisma) resultaria em um confinamento de luz mais pobre, mesmo que a corrosão é mais profundo; a perda não pode ser diretamente comparada àquela em LN.

a Perda medida do guia de onda LN de corte em Z gravado. (A imagem inserida mostra a luz transmitida dentro do guia de onda de curva durante a medição.) b Imagem SEM do guia de ondas gravado. c Imagem FIB da seção transversal do guia de ondas

Comparado com o método típico de difusão de íons [12] para óxidos de perovskita em aplicações fotônicas, o ICP baseado em argônio demonstrado neste manuscrito pode realizar dispositivos integrados compactos e de alto desempenho. Como não há produtos de reação de corrosão neste método, o desempenho óptico do cristal de óxido de perovskita não é afetado de forma alguma. Portanto, é provavelmente superior em comparação com o ataque de ICP à base de flúor ou cloreto [13,14,15], que foi demonstrado para outros tipos de aplicações, como transistores de efeito de campo. As máquinas ICP são amplamente utilizadas na indústria, portanto, o rendimento do método proposto será alto se cada etapa do processo for controlada com uma pequena margem de erro.

Conclusões

Em conclusão, a corrosão ICP baseada em argônio para óxidos de perovskita é demonstrada em detalhes neste manuscrito. As taxas de corrosão e suas relações com a pressão da câmara, fluxo de gás, polarização e potência de ICP são analisadas em LN de corte Z, LN de corte X e BTO. Os resultados medidos são regulares e previsíveis, o que será útil para a comparação de todas as gravações de óxido à base de perovskita, especialmente para aplicações fotônicas. Os resultados de AFM medidos mostram que a rugosidade da superfície é melhor após a corrosão ICP à base de argônio do que antes. Os resultados de EDS e XPS mostram que esse método de gravação é um processo físico puro e nenhum resíduo de gravação é encontrado na superfície gravada. Alguns pequenos desvios de pico razoáveis após a corrosão são observados, mas nenhuma degradação significativa do desempenho dos dispositivos fotônicos é obtida durante o experimento. Uma perda medida de -3,7 dB / cm TM perto de 1550 nm para um guia de onda LN de corte Z também valida a adequação do ICP à base de argônio para corrosão de óxidos de perovskita na fabricação de dispositivos fotônicos.

Disponibilidade de dados e materiais

Todos os dados estão totalmente disponíveis sem restrições.

Abreviações

ICP:: Plasmas indutivamente acoplados
LN:: Niobato de lítio
BTO:: Óxido de titânio de bário
AFM:: Força atômica microscópica
EDS:: Espectroscopia de raios-X de dispersão de energia
XPS:: Espectroscopia de fotoelétrons de raios-X
Cr:: cromada
e-beam:: Feixe de elétrons
DSO:: Escândalo de disprósio
PLD:: Deposição de laser pulsado
RMS:: Raiz quadrada média
BE:: Energia de ligação
Pt:: Platina
Li:: Lítio
Nb:: Niobato
O:: Oxigênio
C:: Carbono
Ar:: Argônio
Ba:: Bário
Ti:: Titânio
SEM:: Microscopia eletrônica de varredura
FIB:: Foco feixe de íons
TM:: Magnético transversal
TE:: Transversal elétrico

Análise fotocatalítica, bactericida e de docking molecular de nanoestruturas de óxido de estanho recozidas Um sensor de tensão biaxial usando uma única grade MoS2

Nanomateriais

Materiais Poliméricos

biológico

Corante

Especiarias