Retificação Aprimorada de Heterojunções de Nanofitas de α-Borofeno via Passivação de Bordas

Resumo

Propomos um modelo planar de heterojunção baseado em nanofitas de α-borofeno e estudamos suas propriedades de transporte eletrônico. Consideramos respectivamente três tipos de heterojunções. Cada tipo consiste em duas nanofitas de α-borofeno com bordas zigzag (Z αBNR), uma metálica com bordas não passivadas ou passivadas por um átomo de hidrogênio (1H-Z αBNR) e a outra semicondutora com a borda passivada por dois átomos de hidrogênio (2H-Z αBNR) ou um único átomo de nitrogênio (N-Z αBNR). Usando cálculos de primeiros princípios combinados com a função de Green de não equilíbrio, observamos que o desempenho de retificação depende fortemente dos detalhes estruturais atômicos de uma junção. Especificamente, a razão de retificação da junção permanece quase inalterada quando sua fita metálica esquerda muda de ZBNR para 1H-Z αBNR. No entanto, sua razão aumenta de 120 para 240 quando a fita semicondutora direita varia de 2H-Z αBNR para N-Z αBNR. Este efeito de retificação pode ser explicado microscopicamente pelo grau de correspondência das bandas eletrônicas entre duas partes de uma junção. Nossos achados implicam que heterojunções baseadas em borofeno podem ter aplicações potenciais em nanodispositivos de retificação.

Introdução

Nas últimas décadas, um grande número de materiais bidimensionais (2D), incluindo grafeno [1, 2], siliceno [3, 4], dicloretos de metais de transição (TMD) [5, 6] e fosforeno [7, 8], foram extensivamente estudados devido às suas propriedades únicas. Especialmente, esses materiais 2D demonstram alguns comportamentos interessantes de transporte eletrônico, como magnetorresistência gigante (GMR) [9, 10], resistência diferencial negativa (NDR) [11, 12], filtragem de spin [13, 14] e retificação [15, 16], tendo assim aplicações potenciais em dispositivos eletrônicos na nanoescala. Recentemente, alguns estudos também mostraram que materiais 2D têm amplas perspectivas de aplicação em dispositivos termoelétricos na nanoescala [17-20]. Subsequentemente, a pesquisa sobre heterojunções laterais baseadas em materiais 2D torna-se um tópico importante. E alguns estudos teóricos mostraram que heterojunções laterais têm aplicações potenciais em tecnologias de transistor de efeito de campo e semicondutor complementar de óxido metálico [21, 22]. Além disso, heterojunções laterais com espessura atômica já foram preparadas experimentalmente [23, 24]. Essas conquistas inspiraram o esforço para explorar ainda mais heterojunções laterais feitas de materiais 2D mais adequados.

Recentemente, monocamadas de borofeno também receberam interesses extensivos [25-28] após grafeno e siliceno. Estudos teóricos previram que folhas de boro monocamadas podem existir estavelmente em substrato metálico, o que foi confirmado por observações subsequentes [29, 30]. Até agora, várias estruturas 2D de boro foram obtidas por crescimento epitaxial em substratos Ag (111), como β₁₂-, χ₃-, δ₆-borofeno e borofeno em favo de mel [31-34]. Estudos teóricos apontam que a estabilidade da folha de boro pode ser aumentada pela introdução de um buraco hexagonal [35]. Cálculos DFT indicaram que o borofeno com uma "densidade de buraco hexagonal" (η) de 1/9, nomeado como α-borofeno [35, 36], é favorável em termos de energia. Além disso, a nanofita de α-borofeno com borda zigzag (Z αBNR) exibe comportamento metálico ou semicondutor através de diferentes modificações de borda [37]. Portanto, a propriedade de transporte eletrônico para nanoestruturas de borofeno permanece a ser explorada mais, embora um grande número de estudos tenha sido realizado sobre estruturas eletrônicas, propriedades mecânicas e térmicas [25-28].

Neste trabalho, investigamos as propriedades de transporte de heterojunções feitas de Z αBNRs com borda zigzag. Construímos três tipos de junções laterais metal/semicondutor no plano. Descobrimos que todas as junções exibem comportamento de retificação no regime de baixo viés devido à presença de interfaces na região de espalhamento e à assimetria nos lados esquerdo e direito. Além disso, o efeito de retificação das junções torna-se pronunciado com o aumento do número de células primitivas na parte semicondutora da junção. As propriedades de transporte das junções dependem fortemente das nanofitas semicondutoras da parte direita. Este fenômeno pode ser atribuído à banda proibida próxima ao nível de Fermi da parte semicondutora. A probabilidade de elétrons passarem pela junção é menor quando a banda proibida aumenta, o que causa a diminuição da corrente da junção e o aumento da razão de retificação. Em particular, a taxa de retificação da junção M10N pode atingir cerca de 240, o que é comparável à heterojunção previamente estudada com grafeno como eletrodo e indica que tem aplicações potenciais em dispositivos de retificação [38]. A organização deste artigo é a seguinte. Na seção "Modelo e Métodos Computacionais", descrevemos os detalhes computacionais. Na seção "Resultados e Discussão", apresentamos as propriedades de transporte das junções propostas. Finalmente, resumimos nossos resultados na seção "Conclusões".

Modelo e Métodos Computacionais

As células unitárias das Z αBNRs consideradas sem ou com modificações de ápice de borda mais externas são mostradas na parte superior da Fig. 1, onde (a) para Z αBNR não passivada, (b-d) para Z αBNRs com os átomos de boro de ápice de borda mais externos da célula passivados por um hidrogênio (H), dois átomos de H e substituídos por um átomo de nitrogênio (N), que são nomeados como 1H-Z αBNR, 2H-Z αBNR e N-Z αBNR, respectivamente. E suas correspondentes dispersões de energia eletrônica são mostradas subsequentemente na parte inferior da Fig. 1, a partir das quais podemos identificar a diferença na estrutura de banda para as nanofitas. Da Fig. 1a, várias bandas da Z αBNR intrínseca pura cruzam o nível de Fermi (E_F), exibindo propriedade metálica. Para 1H-Z αBNR, como as ligações pendentes parciais são saturadas com átomos de H, o número de bandas próximas ao E_F são menores que as da não passivada e também exibe comportamento metálico. Para 2H-Z αBNR, no entanto, o E_F move-se para a lacuna entre as bandas de ligação e antiligação devido às ligações pendentes na borda serem saturadas com dois átomos de H. Portanto, 2H-Z αBNR é um semicondutor com banda proibida direta de 0,43 eV no ponto Γ como mostrado na Fig. 1c. Mencionamos que nossos resultados de estrutura de banda para nanofitas passivadas com H aqui concordam bem com cálculos numéricos anteriores [37]. Além disso, como mostrado na Fig. 1d, a estrutura de banda de N-Z αBNR indica que é um semicondutor com banda proibida indireta de 1,0 eV. Isso pode dever-se à substituição de N nas posições atômicas de B na borda, que traz elétrons suficientes para preencher as órbitas de ligação.

Geometrias de célula unitária (superior) e estruturas de banda (inferior) para a Z αBNR não passivada, b 1H-Z αBNR, c 2H-Z αBNR e d N-Z αBNR, onde o nível de Fermi é definido como zero, e as esferas rosa, magenta e brancas representam átomos de boro, nitrogênio e hidrogênio, respectivamente

Estabelecemos três modelos de heterojunção lateral metal/semicondutor baseados nas Z αBNRs mencionadas acima. Cada modelo de junção é dividido em três partes: o eletrodo esquerdo, o eletrodo direito e a região central de espalhamento. A estrutura geométrica das junções, como mostrado na Fig. 2, onde o eletrodo esquerdo é sempre uma Z αBNR não passivada semi-infinita ou 1H-Z αBNR, e o eletrodo direito é ou uma 2H-Z αBNR semicondutora ou N-Z αBNR. Particularmente, no entanto, as regiões centrais de espalhamento das três junções são uma célula unitária de Z αBNR acoplada com n (n = 1, 2, 5, 8, 10) células unitárias de 2H-Z αBNR, uma 1H-Z αBNR acoplada com n células de 2H-Z αBNR e uma célula de Z αBNR acoplada com n células de N-Z αBNR, respectivamente. Da mesma forma, nomeamos elas respectivamente como junções MnH, M'nH e MnN, que são mostradas na Fig. 2a-c. Vale notar que a Fig. 2 mostra apenas um diagrama esquemático do modelo com n = 1 e os outros casos de n são omitidos para economizar espaço.

Estruturas geométricas dos três tipos de modelos de junção propostos, onde a para MnH, b para M'nH e c para MnN, em que n representa o número de células unitárias da parte semicondutora na região central de espalhamento. O grande quadro tracejado (azul) representa a região central de espalhamento na qual o pequeno indica a célula unitária

Os cálculos foram realizados usando o pacote de software Atomistix ToolKit (ATK), QuantumWise A/S (www.quantumwise.com), que é baseado em DFT combinado com a função de Green de não equilíbrio de Keldysh (NEGF) [39-41]. A funcional Perdew-Burke-Ernzerhof (PBE) sob a aproximação de gradiente generalizada (GGA) é usada para o potencial de troca-correlação. A zona de Brillouin (BZ) é amostrada usando uma malha de k-pontos Monkhorst-Pack 1×1×100, e a energia de corte é definida como 150 Ry. As estruturas geométricas de todas as heterojunções foram relaxadas até que o valor absoluto da força atuando em cada átomo seja menor que 0,01 eV Å⁻¹. Para evitar interações entre imagens periódicas, a supercélula tem pelo menos uma espessura de camada de vácuo de 15 Å.

A corrente através da heterojunção sob uma tensão de viés V é calculada pela fórmula de Landauer-Büttiker [42, 43]

$$I(V)=2e/h\int{T(E,V)\left[f_{L}(E,V)-f_{R}(E,V)\right]dE}, $$

onde h, e e V são respectivamente a constante de Planck, a carga elementar e a tensão de viés, e f_L/R(E,V) é a função de distribuição de Fermi-Dirac no eletrodo esquerdo/direito. O coeficiente de transmissão é calculado por

$$T(E,V)=Tr\left[\Gamma_{L}(E,V) G(E,V)\Gamma_{R}(E,V) G^{\dag}(E,V)\right], $$

onde G(E,V) e G^†(E,V) denotam a função de Green retardada e avançada, respectivamente, e Γ_L (Γ_R) é a matriz de acoplamento entre a região central de espalhamento com o eletrodo esquerdo (direito).

Resultados e Discussão

As curvas calculadas de corrente-tensão (I-V) das heterojunções MnH, M'nH e MnN dentro da faixa de viés de -1,0 a 1,0 V são mostradas na Fig. 3a-c, respectivamente. Dessas curvas I-V, podemos ver claramente que com o incremento do viés positivo, a corrente aumenta rapidamente em todos os três tipos de junções. No entanto, com o aumento do viés negativo, a corrente através das junções aumenta mais lentamente. As curvas I-V têm características assimétricas óbvias sob todo o viés, o que significa que as junções têm comportamento de retificação dentro da faixa de viés. O efeito de retificação na heterojunção é causado principalmente pela assimetria das diferentes nanofitas nos lados esquerdo e direito e pela formação da interface na região central de espalhamento. Para avaliar a força do comportamento de retificação, usamos os dados das curvas I-V para calcular a razão de retificação (RR), que é definida como RR (V)= |I(+V)|/|I(−V)|, onde I(±V) representa a corrente sob viés positivo e negativo. Os RRs calculados dos três tipos de junções MnH, M'nH e MnN dentro da faixa de viés 0,1 V-0,5 V são mostrados na Fig. 3d-f, respectivamente. Para o tipo MnH, o RR de M1H é apenas 3 a 0,2 V enquanto o de M10H pode atingir 115 no mesmo viés. Similarmente, para o tipo M'nN no viés 0,2 V, o RR de M'1H é 3 e o de M'10H chega a 90. Além disso, para o tipo MnN, o RR de M1N é 2 a 0,3 V enquanto o de M10N atinge até 240. Além disso, pela observação cuidadosa da Fig. 3, descobrimos que a magnitude da corrente e RR pode ser controlada mudando o tamanho da parte semicondutora da junção. Especificamente, por um lado, a corrente na junção é reduzida com o aumento do número de células primitivas da parte semicondutora. Por outro lado, o RR é significativamente aumentado com o aumento do número de células primitivas. Como o lado direito da heterojunção é uma nanofita semicondutora com banda proibida, a probabilidade de tunelamento de elétrons decai exponencialmente à medida que o comprimento do semicondutor aumenta. Como resultado, nas heterojunções de MnH, M'nH e MnN, à medida que n aumenta, RR aumenta significativamente. Este resultado está em boa concordância com estudos anteriores sobre heterojunções baseadas em outros materiais 2D [44-46].

Características I-V e razões de retificação para os três tipos de heterojunções, onde a-c correspondem a curvas I-V para junções MnH, M'nH e MnN (n = 1, 2, 5, 8, 10) dentro da faixa de viés (-1,1) V, respectivamente. O inseto em c são as curvas I-V ampliadas de MnN dentro da faixa de viés. d-f As razões de retificação calculadas correspondentemente dos dados I-V

Comparando as curvas I-V e RRs entre os três tipos de heterojunções mostrados na Fig. 3, descobrimos que a variação das curvas I-V e RRs para MnH e M'nH têm tendências semelhantes. No entanto, aquelas para MnN são significativamente diferentes. Para explicar a diferença nas propriedades de transporte dos três tipos de junções, calculamos os espectros de transmissão sob viés zero mostrados na Fig. 4, onde as estruturas de banda dos eletrodos esquerdo e direito são acompanhadas. Destes espectros de transmissão, pode-se ver que todas as junções têm uma lacuna de transmissão próxima ao nível de Fermi, onde usamos a linha tracejada magenta para denotar a posição da lacuna. A razão para a existência da lacuna de transmissão é que a estrutura de banda de energia do eletrodo direito tem uma lacuna próxima ao nível de Fermi. Assim, a estrutura de banda dos eletrodos esquerdo e direito não combina, causando o fechamento do canal de transporte, e os elétrons do eletrodo esquerdo não podem alcançar o eletrodo direito. Esta também é a origem física da corrente fraca no baixo viés. Adicionalmente, a comparação da Fig. 4a, b e Fig. 4a, c mostra que os espectros de transmissão de MnH e M'nH sob viés zero têm tendências semelhantes; no entanto, as tendências de MnH e MnN são bastante diferentes. Isso é determinado pelo grau de correspondência das estruturas de banda dos eletrodos esquerdo e direito próximo ao nível de Fermi. A nanofita metálica esquerda da junção M'nH muda de Z αBNR para 1H-Z αBNR comparada a MnH. O grau de correspondência entre eletrodos esquerdo e direito próximo ao nível de Fermi permanece quase inalterado. No entanto, para MnN, a nanofita semicondutora direita é alterada de 2H-Z αBNR para N-Z αBNR comparada a MnH. A banda proibida aumenta de 0,43 eV para 1,0 eV, o que resulta em uma diminuição no grau de correspondência dos eletrodos esquerdo e direito próximo ao nível de Fermi. Portanto, as propriedades de transporte de MnH e M'nH são quase as mesmas, enquanto MnH e MnN são obviamente diferentes. Este resultado indica que mudar a nanofita metálica da parte esquerda tem pouco efeito nas propriedades de transporte da junção; no entanto, mudar a nanofita semicondutora da parte direita tem grande influência sobre ela.

Estrutura de banda do eletrodo esquerdo e direito, onde o nível de Fermi é definido como zero e as linhas tracejadas magenta indicam a banda proibida do eletrodo semicondutor direito. Os espectros de transmissão em viés zero para heterojunções a MnH, b M'nH e c MnN com n=1 (linha tracejada vermelha), 5 (linha tracejada azul) e 10 (linha sólida verde) são mostrados correspondentemente na parte central de cada figura, respectivamente

Para entender melhor os detalhes do comportamento de retificação para as heterojunções, calculamos os espectros de transmissão em vários viéses certos, como mostrado na Fig. 5, onde a parte superior/inferior mostra os espectros de transmissão da junção sob viés positivo/negativo. De acordo com a fórmula de Landauer-Büttiker, sabemos que a corrente na junção está diretamente relacionada à área integrada do espectro de transmissão dentro da janela de viés [47-49]. Do espectro de transmissão mostrado na Fig. 5, podemos ver que os três tipos de modelos têm uma tendência comum. Na janela de viés, a área integrada do espectro de transmissão diminui com o aumento do número de células primitivas na parte semicondutora. É por isso que a corrente na heterojunção diminui com o aumento do número de células na porção semicondutora, como mostrado na Fig. 3. A Figura 5a mostra os espectros de transmissão das heterojunções MnH em ±0,3 V. Para M1H, a área integral do espectro de transmissão na janela de viés a 0,3 V é apenas ligeiramente maior que -0,3 V. Portanto, a corrente de 0,3 V é apenas ligeiramente maior que -0,3 V, e o RR é apenas 3 no viés 0,3 V. No entanto, para M5H e M10H, a área integral do espectro de transmissão sob viés positivo na janela de viés é significativamente maior que sob viés negativo. Isso leva a corrente de M5H e M10H sob viés positivo ser maior que sob viés negativo, e o RR é muito maior que M1H. A Figura 5b mostra os espectros de transmissão de M'nH em ±0,3 V. Da figura, pode-se ver que os espectros de transmissão de M'nH na janela de viés são quase os mesmos que MnH. Portanto, sob a mesma tensão de viés, a corrente e o RR de M'nH e MnH são quase os mesmos [ver Fig. 3b, e]. Os espectros de transmissão de MnN em ±0,9 V são mostrados na Fig. 5c. Como os coeficientes de transmissão na janela de viés são muito pequenos, ampliamos os espectros de transmissão na janela de viés e anexamos como um inseto no lado inferior direito da Fig. 5c. A tendência do espectro de transmissão de M1N na janela de viés é semelhante a M1H e M'1H. Portanto, o RR de M1N também é pequeno. Para M5N e M10N, a área integral do espectro de transmissão sob viés positivo na janela de viés é muito maior que a área sob viés negativo. Portanto, comparado com M1N, as características assimétricas dessas curvas I-V são mais óbvias. Isso implica que eles têm uma grande razão de retificação. Vale mencionar que o RR de M10N pode atingir 240, que é o melhor entre os três tipos de heterojunção.

Espectros de transmissão para heterojunções a MnH em viés ±0,3 V, b M'nH em viés ±0,3 V e c MnN em viés ±0,9 V com a mesma escolha de n nas cores de linha para Fig. 4, onde em cada figura a parte superior/inferior para a transmissão no viés positivo/negativo. As duas linhas sólidas verticais (magenta) indicam a janela de viés. O inseto na Fig. 5c é uma amplificação dos espectros de transmissão na janela de viés

Para explicar mais intuitivamente o espectro de transmissão na Fig. 5, mostramos o autotransmissão de M5H e M'5H em V = 0,3 V, E = -0,15 eV, e V = -0,3 V, E = 0,15 eV na Fig. 6a e b, respectivamente. E o autotransmissão de M5N em V = 0,9 V, E = -0,45 eV, e V = -0,9 V, E = 0,45 eV são mostrados na Fig. 6c [15, 16, 49]. A análise de autotransmissão pode ser obtida pela combinação linear dos estados de Bloch propagantes \(\sum _{m}C_{a,m}\psi _{m}\). O C_a,m pode ser derivado da diagonalização da matriz de transmissão, i.e., \({\sum \nolimits }_{n}T_{mn}C_{a,n}\)= λ_aC_a,m, onde λ_a é o autovalor de transmissão. Como pode ser visto na Fig. 6, para todas as heterojunções, o autotransmissão sob viés negativo está localizado na parte metálica (Z αBNR não passivada e 1H-Z αBNR). Em viés positivo, o autotransmissão está principalmente localizado na parte esquerda. No entanto, forma um canal de transmissão na heterojunção. Os elétrons podem ser transferidos do eletrodo esquerdo para o direito. Portanto, na janela de viés, o coeficiente de transmissão sob viés positivo é maior que sob viés negativo. Em comparação Fig. 6a com b, pode-se ver que o autotransmissão de M'5H e M5H são apenas ligeiramente diferentes. Assim, as heterojunções M'5H e M5H têm coeficientes de transmissão quase os mesmos na janela de viés. Além disso, para M5N, como a banda proibida da parte semicondutora aumenta, o que resulta em espalhamento eletrônico mais dramático na heterojunção. Portanto, apenas alguns dos autotransmissões podem ser transmitidos para o lado direito. Isso levou ao coeficiente de transmissão de MnN na janela de viés ser menor que o dos outros dois tipos de heterojunção. Simultaneamente, no mesmo viés, a corrente de MnN é a menor dos três tipos de heterojunções.

Autoestados de transmissão para heterojunção a M5H em viés -0,3 V com E=0,15 eV (superior) e em viés 0,3 V com E=-0,15 eV (inferior), b M'5H em -0,3 V com E=0,15 V e em 0,3 V com E=-0,15 eV, e c M5N em viés=-0,9 V com E=0,45 eV e em 0,9 V com E=-0,45 eV, respectivamente. Os isovalores são fixados em 0,2 Å⁻³eV⁻¹ para todos os autoestados

Finalmente, para explorar ainda mais o efeito das nanofitas esquerda e direita nas propriedades de transporte com heterojunções, a Fig. 7 mostra a densidade de estados projetada (PDOS) dos três tipos de heterojunções. Da Fig. 7a, pode-se ver que os espectros PDOS contribuídos pelos eletrodos esquerdos (Z αBNR não passivada) das junções M1H, M5H e M10H se sobrepõem juntos próximo ao nível de Fermi. Isso indica que o PDOS contribuído pelo eletrodo esquerdo é dificilmente afetado pela extensão da nanofita semicondutora (2H-Z αBNR) na região central de espalhamento. No entanto, os espectros PDOS contribuídos pelo eletrodo direito (2H-Z αBNR) têm uma lacuna próximo ao nível de Fermi. Isso é causado por uma banda proibida próximo ao nível de Fermi do eletrodo direito [ver Fig. 3c]. Afetado pela extensão da região de espalhamento intermediária 2H-Z αBNR, os espectros PDOS contribuídos pelos eletrodos direitos das junções M1H, M5H e M10H diferem muito uns dos outros na faixa de energia fora da banda proibida. Como não há diferença essencial entre os dois eletrodos para heterojunção M'nH e MnH, o eletrodo direito é o mesmo e o eletrodo esquerdo é fita metálica. Então, o PDOS de M'nH e MnH são quase os mesmos próximo ao nível de Fermi, como mostrado na Fig. 7a, b. Esta é uma das razões pelas quais o espectro de transmissão, curvas I-V e RR de MnH e M'nH são semelhantes sob baixo viés [ver Figs. 3 e 5]. Na Fig. 7c, apresentamos o PDOS de MnN. Devido ao aumento da banda proibida da parte semicondutora na heterojunção, o efeito do eletrodo esquerdo nas propriedades de transmissão torna-se menor. Portanto, PDOS se sobrepõem uns aos outros dentro de uma faixa de energia maior próximo ao nível de Fermi. O espectro PDOS contribuído pelo eletrodo direito existe uma lacuna na faixa de energia de (-0,5, 0,5) eV. Eles são consistentes com a posição da lacuna com a estrutura de banda N-ZBNR. Do PDOS, podemos concluir que o eletrodo metálico do lado esquerdo tem pouco efeito nas propriedades de transporte da região de espalhamento intermediária. No entanto, o eletrodo semicondutor da parte direita é crítico para as propriedades de transporte da região de espalhamento intermediária.

Densidade de estados projetada (PDOS) do eletrodo esquerdo ZBNR não passivado (superior) e do eletrodo direito (1H-Z αBNR, 2H-ZBNR ou N-Z αBNR) (inferior) para a MnH, b M'nH e c MnN com a mesma escolha de n nas cores de linha para Fig. 5, respectivamente

Conclusões

Em resumo, estudamos as propriedades de transporte de três tipos de heterojunções baseadas em α-borofeno. Descobrimos que os três tipos de heterojunções exibem comportamento de retificação, entre os quais a razão de retificação da heterojunção Z αBNR/N-Z αBNR pode atingir até 240. Além disso, à medida que o número de células unitárias na parte semicondutora central aumenta, o efeito de retificação torna-se mais óbvio. A origem do comportamento de retificação é revelada e discutida analisando os espectros de transmissão e autoestados sob viés positivo/negativo. O comportamento de retificação das heterojunções depende fortemente do valor da banda proibida das nanofitas na parte semicondutora. Esta conclusão foi ainda confirmada analisando PDOS contribuídos pelos eletrodos esquerdo e direito. Nossos resultados fornecem novas linhas para o projeto de dispositivos eletrônicos retificadores.

Disponibilidade de Dados e Materiais

O projeto de nanojunções e cálculos computacionais foram realizados por ATK.

Abreviações

2D:

Bidimensional

TMD:

Dicloretos de metais de transição

GMR:

Magnetorresistência gigante

NDR:

Resistência diferencial negativa

DFT:

Teoria do funcional da densidade

Z αBNR:

Nanofitas de α-borofeno com borda zigzag

H:

Átomo de hidrogênio

N:

Átomo de nitrogênio

1H-Z αBNR:

Z αBNRs com a borda passivada por um hidrogênio

2H-Z αBNR:

Z αBNRs com a borda passivada por dois átomos de hidrogênio

N-Z αBNR:

Z αBNRs com átomos de boro da borda substituídos por um átomo de nitrogênio

E_F:

Nível de Fermi

ATK:

Atomistix ToolKit

NEGF:

Função de Green de não equilíbrio de Keldysh

PBE:

Perdew-Burke-Ernzerhof

GGA:

Aproximação de gradiente generalizada

BZ:

Zona de Brillouin

I-V curves:

Curvas corrente-tensão

RR:

Razão de retificação

PDOS:

Densidade de estados projetada

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