Células de Silício de Ultra-Alta Eficiência com Passivação de Pirâmide Invertida: Um Avanço Fotovoltaico

Resumo

Texturização de superfície é uma das técnicas mais importantes para melhorar desempenho de dispositivos fotovoltaicos (FV). Como textura frontal atraente, pirâmide invertida (PI) atraiu muitos interesses de pesquisa devido ao seu efeito antirreflexo superior e características estruturais. Neste artigo, preparamos estruturas de PI de silício (Si) de alta uniformidade em wafer monocristalino de silício comercial com tamanho padrão de 156 × 156 mm² empregando técnicas de gravação química assistida por metal (MACE) e gravação anisotrópica alcalina. Combinando texturas de PI frontais com passivação de superfície traseira de Al₂O₃/SiN_x, fabricamos uma nova célula de emissor passivado e traseiro (PERC) baseada em PI de Si. Beneficiando-se da superioridade óptica das PIs otimizadas e da melhoria do desempenho elétrico do dispositivo, alcançamos alta eficiência de 21,4% da PERC baseada em PI de Si, comparável à eficiência média de células solares PERC comerciais. A otimização da morfologia de texturas PI é chave para melhoria da corrente de curto-circuito I_sc de 9,51 A para 9,63 A; simultaneamente, passivação em pilha SiO₂/SiN_x para emissor n⁺ baseado em PI de Si e pilha Al₂O₃/SiN_x para superfície traseira garantem alta tensão de circuito aberto V_oc de 0,677 V. A conquista deste dispositivo FV de alto desempenho demonstra técnica de texturização competitiva e perspectiva promissora para produção em massa de PERC baseada em PI de Si.

Introdução

Melhorar eficiência é tema eterno da indústria de células solares, focando principalmente em dois aspectos: desempenho óptico e elétrico. Técnica de texturização frontal é importante para melhorar desempenho óptico do dispositivo. Pirâmide invertida (PI) como estrutura atraente de aprisionamento de luz atraiu atenção considerável devido ao seu efeito antirreflexo superior e características estruturais [1-7]. Especificamente, luz incidente de curto comprimento de onda em PI de silício (Si) sofre três ou mais reflexões antes de ser refletida, possuindo uma ou mais reflexões que em pirâmides verticais tradicionais [7-9]. Enquanto isso, Si estruturado em pirâmide invertida evitará perdas severas de recombinação enfrentadas por Si negro nanoestruturado [10-16] devido à sua característica estrutural grande e aberta.

Empregando texturas de pirâmide invertida por litografia na superfície frontal e passivação de SiO₂ na superfície traseira, grupo de Green [17] fabricou com sucesso célula solar de emissor passivado e traseiro localmente difundido (PERL) de 25,0% eficiência com área de 4 cm². No entanto, técnica de litografia não é adequada para produção em massa devido a custo, baixa capacidade de produção e incompatibilidade. Recentemente, muitos interesses de pesquisa voltam-se para pirâmides invertidas de grande área por MACE desde que técnica MACE é simples, baixo custo, grande área e compatível com linha de produção atual [14, 18-21]. Por exemplo, Jiang et al. [7] relataram nanoestrutura de pirâmides invertidas preparada por processo MACE seguido por tratamento de reconstrução de nanoestrutura pós-processo e eficiência de conversão de células solares de silício multicristalino (mc-Si) baseadas em PIs em wafers de grande tamanho 156 × 156 mm² atingiu 18,62%. Utilizando nanopartículas de Cu para catalisar gravação química de Si, Yang et al. [8] alcançaram 18,87% de eficiência em células solares de Si estruturadas em PI com grande área. Zhang et al. [9] fabricaram célula solar sc-Si com microestrutura PI por texturização alcalina modulada combinada com método MACE otimizado e alcançaram dispositivo eficiente de 20,19% com PI texturizado de 1-µm em grande área. Até agora, desempenhos de célula solar de Si PI com grande área ainda não satisfatórios sofrendo de uniformidade de grande área de morfologia PI, controle de tamanho de característica PI e passivação do dispositivo. Como resultado, texturas de PI frontais otimizadas junto com passivação traseira são esperadas para melhorar ainda mais desempenho da célula.

Neste artigo, fabricamos com sucesso PERC baseada em PI de Si com eficiência 21,4% com wafer solar padrão de 156 × 156 mm² combinando texturas MACE PI frontais otimizadas com passivação simultânea em pilha SiO₂/SiN_x para emissor n⁺ baseado em PI de Si e pilha Al₂O₃/SiN_x para superfície traseira. Chave para alto desempenho reside na superioridade óptica das texturas PI e perdas elétricas reduzidas pela passivação simultânea de emissor n⁺ baseado em PI de Si e superfície traseira. Esta nova estrutura e técnica de dispositivo PERC baseada em PI de Si mostram grande potencial em produção em massa de células solares de silício de alta eficiência.

Métodos

Estrutura do dispositivo PERC baseada em PI de Si projetada como segue: (i) Emissor n⁺ da PERC baseada em PI de Si passivado por camadas em pilha SiO₂/SiN_x (PECVD) como mostrado na Fig. 1a. Estruturas PI de Si têm bom efeito antirreflexo de curto comprimento de onda devido a mais oportunidades de três ou mais reflexões; simultaneamente, camada em pilha SiO₂/SiN_x fornece reflectância further reduzida e excelente efeito de passivação para emissor n⁺ de PIs de Si. (ii) Reflector traseiro composto por camadas em pilha Al₂O₃ (ALD)/SiN_x (PECVD) e Al impresso em tela como mostrado na Fig. 1a. Camadas dielétricas em pilha projetadas para otimizar propriedades ópticas de longo comprimento de onda aumentando reflectância traseira interna mantendo bom efeito de passivação elétrica, atribuído à passivação de efeito de campo de cargas negativas fixas na camada Al₂O₃ e passivação química de átomos de hidrogênio em filme SiN_x. Em suma, propriedades ópticas e elétricas neste design consideradas simultaneamente para garantir alto desempenho de PERC baseada em PI de Si.

Wafers cristalinos de silício (c-Si) comerciais de 180-µm espessura, 156 mm × 156 mm, orientação (100), dopados com boro (1-3 Ω·cm) tipo p usados como substratos. Após processo de limpeza padrão, texturas de pirâmide invertida preparadas na superfície de wafers de Si como segue: (1) Wafers de Si limpos imersos em soluções mistas de AgNO₃(0,0001 M)/HF (4 M)/H₂O₂ (1 M) por 300 s, resultando em Si poroso. (2) Wafers de Si com Si poroso gravados em solução NH₄OH:H₂O₂:H₂O = 1:1:6 (volume) por 200 s para remover nanopartículas de Ag residuais. (3) Wafers com Si poroso modificados em solução HNO₃:H₂O:HF = 4:2:1 (volume) para preparar nanoburacos. (4) Texturas de pirâmides invertidas fabricadas na superfície de wafer de Si por gravação anisotrópica de solução NaOH 60 °C por 30, 60 e 90 s, respectivamente.

POCl₃ difunde por 40 min a 800 °C em forno de tubo de quartzo e então emissor n⁺ forma na frente do wafer (M5111-4WL/UM, CETC 48th Research Institute). Resistência de folha do emissor n⁺ baseado em PI de Si é 105-110 Ω·sq⁻¹. Emissor seletivo fabricado na superfície frontal do wafer por dopagem a laser (DR-SE-DY70, DR Laser). Após polimento da superfície traseira, filmes de passivação de SiO₂ preparados por oxidação térmica na frente dos wafers de silício. Camadas de passivação de Al₂O₃ depositadas na superfície traseira do wafer por ALD (PEALD-156, HUGUANG Scientific Instruments of Beijing) por ≈ 30 min a 150 °C. Camadas PECVD-SiN_x formadas pela reação de NH₄/SiH₄ (SC-TD-450C). Subsequentemente, camadas de passivação em pilha traseira de wafer baseado em PI de Si localmente ablacionadas por laser de comprimento de onda 532 nm e comprimento de pulso 10 ps (DR-AL-Y60, DR Laser), para formar aberturas de linha local de 50-µm largura e 1-mm pitch. Finalmente, PERC baseada em PI de Si passou por processo comercial de impressão em tela (PV1200, DEK) e co-queima (CF-Series, Despatch), para formar contatos ôhmicos bons e BSFs locais.

Morfologias e estruturas das amostras caracterizadas com microscópio eletrônico de varredura JEOL JSM-6390LA. Tempo de vida de portadores minoritários medido usando Sinton WCT-120. Espectros de absorção determinados por FTIR (Tensor 27, BRUKER). Curva C-V medida por analisador de impedância (E4900A, KEYSIGHT). Fotos de fotoluminescência e eletroluminescência tiradas por sistema de análise de imagem PL/EL (LIS-R2, BTimaging). Espectros de reflectância, bem como IQEs e EQEs, medidos na plataforma de medição de eficiência quântica (QEX10, PV Measurements). Parâmetros elétricos das células solares investigados por medição corrente-tensão (I-V) sob iluminação AM1.5 (Crown Tech IVTest Station 2000). Eficiência da célula medida usando BERGER Lichttechnik Single Cell Tester.

Resultados e Discussão

Figura 2a-e mostra imagens de MEV em vista superior das diferentes etapas do processo para texturização de superfície de silício. Figura 2a mostra Si poroso de 50-80 nm na superfície de wafer de Si gravado por método MACE em soluções mistas de AgNO₃/HF/H₂O₂. Subsequentemente, Si poroso modificado por gravação isotrópica em soluções aquosas mistas contendo HF/HNO₃ e torna-se estruturas de nanoburacos com diâmetro de 800 nm como mostrado na Fig. 2b. Finalmente, pirâmides invertidas (PIs) de mícron com diferentes tamanhos (Fig. 2c-e) obtidas por hidróxido de sódio em solução aquosa a 60 °C por 30, 60 e 90 s, respectivamente. Da Fig. 2c-e, vemos que após tratamento alcalino, tamanhos de estruturas PI para três tempos de gravação de 30, 60 e 90 s são ~ 1, 1,3 e 1,8 µm, respectivamente, significando tamanho crescente de PI com aumento de tempo de tratamento alcalino. Também notamos que PIs tendem a colapsar e transitar para pirâmides verticais com aumento do tempo de gravação. Como conhecido, pirâmides invertidas têm vantagem de aprisionamento de luz sobre verticais porque luz sofrerá uma ou duas reflexões extras em pirâmides invertidas que em verticais. Portanto, estruturas com tempo de gravação menor são adequadas para texturas de aprisionamento de luz de dispositivos FV devido à vantagem no antirreflexo de curto comprimento de onda. Figura 2f são fotos comparadas para diferentes estruturas de superfície correspondentes à Fig. 2a-e.

Agora voltamos às propriedades ópticas de PI de Si. Da reflectância em toda faixa de comprimento de onda 300-1100 nm (Fig. 3a), observamos que Si poroso tem baixa reflexão devido ao excelente desempenho de aprisionamento de luz de nanoestruturas [22-24]. Para estruturas de nanoburacos, reflectância em toda faixa tem aumento óbvio, atribuído à diminuição de densidade e aumento de tamanho de característica de nanoburacos. Após tratamento NaOH por 30 s, beneficiando-se de 3-4 reflexões entre planos (111) da PI, estruturas PI mostram reflexão menor em faixa 300-1100 nm, especialmente em faixa de curto comprimento de onda 300-500 nm. Com aumento de tempo de gravação alcalina, PIs tornam-se maiores e tendem a pirâmides verticais, resultando em reflectância crescente. Quando todas amostras cobertas com mesma camada em pilha SiO₂/SiN_x, reflectância cai drasticamente mais de 10%, atribuído à reflectância combinada da interferência óptica das camadas finas em pilha SiO₂/SiN_x e estruturas de superfície. Neste caso, espectros de reflexão de amostras de diferentes processos são principalmente diferentes em faixa de comprimento de onda 300-600 nm, causada por diferença de tamanho de característica de PIs. Em particular, PI de Si cobertas por camadas em pilha SiO₂/SiN_x mostram melhor capacidade antirreflexo de curto comprimento de onda que as outras, indicando excelentes eficiências quânticas externas (EQEs) na faixa de curto comprimento de onda.

Além disso, calculamos reflectividade solar média R_ave (ver Fig. 3b) em faixa de comprimento de onda 300-1100 nm e comparamos reflectividade de PI de Si com outras estruturas correspondentes a diferentes processos intermediários mostrados na Fig. 2a-c. R_ave calculada pela expressão:

$$ R_{\mathrm{ave}}=\frac{\int_{300\ \mathrm{nm}}^{1100\ \mathrm{nm}}R(\lambda) \ast S(\lambda) \ast d\lambda}{\int_{300\ \mathrm{nm}}^{1100\ \mathrm{nm}}S(\lambda) \ast d\lambda} $$ (1)

onde R(λ) e S(λ) denotam reflectância medida e distribuição espectral de fótons solar AM1.5, respectivamente. Como mostrado na Fig. 3b, R_aves de Si poroso, nanoburacos, PIs, e PIs com revestimento SiO₂/SiN_x são 8,22, 17,96, 15,18 (grupo 1—30 s)/17,35% (grupo 2—60 s)/20,3% (grupo 3—90 s), e 3,91% (grupo 1—30 s)/4,48% (grupo 2—60 s)/5,60% (grupo 3—90 s), respectivamente. R_aves mostram que PI de Si têm melhor capacidade antirreflexo que nanoburacos e mostram tendência decrescente com aumento de tamanho de característica. Quando PI de Si revestidas por camadas em pilha SiO₂/SiN_x, menor R_ave é 3,91%, revelando estrutura ideal de aprisionamento de luz para dispositivo FV.

Passivação em pilha SiO₂ (~ 2 nm)/SiN_x (~ 75 nm) para emissor n⁺ baseado em PI de Si é forma eficaz para alcançar bom desempenho elétrico de PERC baseada em PI e seu efeito de passivação [1] e mecanismo estudados sistematicamente em nosso trabalho anterior [14]. Para mostrar superioridade elétrica das camadas de passivação em pilha Al₂O₃/SiN_x na traseira do nosso dispositivo, investigamos influência de diferentes condições de recozimento e imersão de luz no tempo de vida efetivo de portadores minoritários (τ_eff) em relação ao nível de injeção (Δn), como mostrado na Fig. 4a. Observem que wafers de Si polidos têm tempo de vida de portadores minoritários em massa de ~ 350 µs, e camadas em pilha Al₂O₃/SiN_x depositadas simetricamente em ambos lados de wafers de Si polidos. Espessura de Al₂O₃ interno e SiN_x externo estimada como ~ 3 e ~ 125 nm, respectivamente. Duas condições de recozimento realizadas em atmosfera de ar: 300 °C e 800 °C por 15 min. Então wafers iluminados a 25 °C sob lâmpada halógena de faixa completa com intensidade de potência de 50 mW cm⁻² por 100 s. Como visto na Fig. 4a, τ_eff de 48 µs (300 °C) e 126 µs (800 °C) após recozimento são muito maiores que 22 µs τ_eff de amostras passivadas Al₂O₃/SiN_x como depositadas no nível de injeção de 1,2 × 10¹⁵ cm⁻³.

Importante, tempo de vida efetivo de minoritários de amostras recozidas após 100 s de iluminação são 230 µs e 150 µs, respectivamente, muito maiores que 126 µs e 48 µs antes da iluminação, demonstrando passivação de superfície c-Si claramente aumentada pela luz de camadas Al₂O₃/SiN_x. Efeito de aprisionamento de carga durante imersão de luz [25-28] poderia ser um dos principais mecanismos para passivação de superfície c-Si aumentada pela luz de filmes Al₂O₃/SiN_x. Como filmes de Al₂O₃ reportados com densidade de carga fixa negativa [29-32], alguns dos elétrons em excesso gerados por luz provavelmente injetados ou tunelados em estados de armadilha no filme interno de Al₂O₃, resultando em nível aumentado de passivação de efeito de campo. Curiosamente, efeito de passivação aumentado pela luz a 300 °C recozimento é melhor que a 800 °C, significando que imersão de luz a temperatura de recozimento mais baixa é forma mais eficaz para aplicação de dispositivo FV.

Para estudar efeito do processo de recozimento na modificação de superfície, comparamos espectros de absorção de espectroscopia de infravermelho com transformada de Fourier (FTIR) de amostras recozidas com a de amostra como depositada. Figura 4b manifesta que ligações Si–N, Si–O, Si–H e N–H correspondem a picos de absorção de estiramento nos números de onda de ~ 840, 1070, 2200 e 3340 cm⁻¹, respectivamente. Vemos que densidades de ambas ligações Si–N e Si–O mostram aumento óbvio após recozimento; simultaneamente, densidade de ligações Si–H aumenta ligeiramente. Aumentos de densidade de ligações Si–O e Si–H implicam diminuição de ligações pendentes na interface Si/SiO₂, resultando em melhor efeito de passivação [33]. Também, processo de recozimento promove densidade de ligações Si–N, indicando estrutura mais densa que pode efetivamente prevenir difusão externa de H de entrar no ambiente em vez de no Si em massa. No entanto, para temperatura de recozimento excessivamente alta, H em grupos Si–H e N–H pode escapar do Si em massa e camadas dielétricas para o ambiente, causando declínio do efeito de passivação. Resultado de FTIR consistente com tempo de vida efetivo de minoritários.

Para further entender diferença de mecanismo de passivação entre recozimento térmico e tratamento de imersão de luz, analisamos densidade de cargas fixas (N_f) e densidade de armadilhas de interface (N_it) na interface de Si e Al₂O₃ (ALD)/SiN_x (PECVD) camadas em pilha usando medições de capacitância-tensão (C-V) de modelo rigoroso metal-óxido-semicondutor (MOS).

N_f obtida da equação:

$$ N_{\mathrm{f}}=\frac{Q_{\mathrm{f}}}{S \times e}=\frac{C_{\mathrm{OX}} \times (V_{\mathrm{MS}}-V_{\mathrm{FB}})}{S \times e} $$ (2)

onde expressão seguinte calcula V_FB:

$$ V_{\mathrm{FB}}=V_{\mathrm{MS}}-\frac{Q_f}{C_{\mathrm{OX}}} $$ (3)

Nota que S é área de eletrodo metálico, e carga eletrônica, C_OX capacitância de camada de filme dielétrico, V_MS diferença de função de trabalho entre eletrodo metálico e Si tipo p, V_FB tensão de banda plana.

Usando método Lehovec [34], obtemos N_it da curva C-V:

$$ N_{\mathrm{it}}=\frac{(C_{\mathrm{OX}}-C_{\mathrm{FB}})C_{\mathrm{FB}}}{3(\delta C/\delta V)_{\mathrm{FB}}ekT S}-\frac{C_{\mathrm{OX}}^2}{(C_{\mathrm{OX}}-C_{\mathrm{FB}})S e^2} $$ (4)

onde (δC/δV)_FB é inclinação perto da banda plana e tomada como valor absoluto. C_FB, e, e k são capacitância de estrutura MOS em banda plana, carga eletrônica, e constante de Boltzmann, respectivamente.

Da Fig. 4c, curva C-V medida das camadas em pilha Al₂O₃/SiN_x mostra região de acúmulo, depleção e inversão óbvias. Segundo curvas C-V e Eqs. (2-4), obtemos propriedades de interface das estruturas MOS preparadas, como mostrado na Tabela 1.

Densidades de carga fixa negativa mostram aumento significativo de uma ordem de magnitude após recozimento térmico enquanto densidades de estados de interface diminuem significativamente, indicando que recozimento aumentou passivação química e de efeito de campo de filmes dielétricos. Por further tratamento de imersão de luz, densidades de estados de interface mantêm mesmo nível, enquanto densidades de cargas fixas negativas aumentam further. Como mencionado, alguns dos elétrons em excesso gerados por luz provavelmente injetados ou tunelados em estados de armadilha no filme interno de Al₂O₃, significando que imersão de luz pode aumentar passivação de efeito de campo do filme dielétrico. Embora valor de N_it seja alto, amostra por recozimento 300 °C e 100 s imersão de luz tem maior τ_eff de 230 µs devido ao maior N_f de −2,87 × 10¹² cm⁻², significando que passivação de efeito de campo tem vantagem sobre passivação química neste caso.

Figura 4d mostra fotos de fotoluminescência e eletroluminescência de células solares de PI de 1, 1,3 e 1,8 µm com mesmo processo de passivação. Brilho dos três grupos de fotos para ambas fotoluminescência e eletroluminescência mantém basicamente mesmo nível, significando que três grupos de dispositivos de célula solar performam igualmente bem na passivação de defeitos. Ou seja, processo de passivação determina desempenho elétrico da célula solar em vez de tamanho de característica de PIs, o que será confirmado pelos parâmetros de saída dos dispositivos fabricados a seguir.

Baseado no excelente desempenho óptico e elétrico das camadas em pilha SiO₂/SiN_x passivando simultaneamente emissor n⁺ frontal baseado em PI de Si e camadas em pilha Al₂O₃/SiN_x passivando reflector traseiro, fabricamos PERC baseada em PIs de Si.

Figura 5a mostra eficiências quânticas internas (IQEs) e reflexões de superfície frontal dos PERCs baseados em PI de Si fabricados. Observamos que dispositivo baseado em PI com gravação alcalina de 30 s (grupo 1—30 s) mostra menor reflectância no curto comprimento de onda 300-600 nm devido ao seu menor tamanho de característica de PIs. Importante, grupo 1—30 s tem maiores IQEs nesta faixa de comprimento de onda, e assim rende maiores EQEs como mostrado na Fig. 5b. Também, dispositivos fabricados mostram quase mesmas EQEs na faixa de longo comprimento de onda devido ao mesmo nível de reflectância e IQEs nesta faixa. Portanto, grupo 1—30 s com menor tamanho de característica possui melhor desempenho de saída que os outros dois grupos, further confirmado por curvas I-V e P-V dos dispositivos (ver Fig. 5c). Figura 5d mostra η de nosso dispositivo campeão atingiu 21,41%, bem como V_oc de 0,677 V, I_sc de 9,63 A, e FF de 80,30%. Por nosso conhecimento, é a maior η entre células solares baseadas em PI-MACE. Inserto da Fig. 5d é fotografia da superfície frontal e traseira do dispositivo campeão.

Além disso, Tabela 2 mostra parâmetros detalhados dos dispositivos fabricados. Obviamente, I_sc médio (9,63 A) do dispositivo grupo 30 s é maior que dos outros dois grupos, o que reside em sua melhor capacidade antirreflexo de superfície frontal como mencionado acima. Diferença de I_scs principalmente determina desempenhos de saída dos dispositivos. Além disso, maior FF e menor resistência série R_s garantem maior η do grupo 30 s. Vale notar que todos V_ocs médios dos PERCs baseados em PI de Si estão na faixa de 674-676 mV, demonstrando mesma excelente passivação para superfícies frontal e traseira de todos grupos. Finalmente, beneficiando-se do ganho de desempenho óptico e elétrico, alcançamos com sucesso maior η de 21,4% de célula solar PERC baseada em PI de Si.

Conclusões

Em conclusão, otimizamos morfologias de estruturas de PIs de Si por MACE e fabricamos nova célula solar PERC baseada em PIs de Si com tamanho padrão de 156 × 156 mm² combinando texturas de PIs revestidas por camadas em pilha SiO₂/SiN_x com passivação em pilha Al₂O₃/SiN_x da superfície traseira. Propriedades ópticas mostram que R_ave solar de texturas PIs revestidas por camadas em pilha SiO₂/SiN_x pode chegar a 3,91%, revelando PIs estrutura ideal de aprisionamento de luz para dispositivo FV. Também, análise elétrica mostra que superfície traseira polida passivada por camadas em pilha Al₂O₃/SiN_x possui τ_eff muito alta de 230 µs devido a tratamentos térmico e de imersão de luz, demonstrando bem passivação de superfície c-Si aumentada pela luz de camadas Al₂O₃/SiN_x. Medidas FTIR fornecem explicação further para altos τ_effs da superfície traseira passivada por camadas em pilha Al₂O₃/SiN_x. Importante, alta densidade de carga fixa N_f de −2,87 × 10¹² cm⁻² obtida por medições C-V, revelando forte passivação de efeito de campo de camadas Al₂O₃/SiN_x. Finalmente, beneficiando-se do excelente desempenho óptico e elétrico no emissor n⁺ frontal baseado em PI de Si e reflector traseiro, alcançamos maior η de 21,4%, bem como V_oc de 0,677 V, I_sc de 9,63 A, e FF de 80,30%. Conquista de PERC baseada em PI de Si de alta eficiência fornece PIs forma eficaz para produção em massa de células solares de Si de alta eficiência.

Disponibilidade de Dados e Materiais

Conjuntos de dados suportando conclusões deste artigo incluídos dentro do artigo.

Abreviações

FV:

Fotovoltaico

PI:

Pirâmide invertida

Si:

Silício

MACE:

Gravação química assistida por metal

PERC:

Emissor passivado e célula traseira

PERL:

Célula solar de emissor passivado e traseiro localmente difundido

c-Si:

Silício cristalino

mc-Si:

Silício multicristalino

PECVD:

Deposição química de vapor realçada por plasma

ALD:

Deposição atômica em camadas

PI de Si-estrus:

Estruturas de pirâmide invertida de silício

R_ave:

Reflectância média

EQE:

Eficiência quântica externa

τ_eff:

Tempo de vida efetivo de portadores minoritários

Δn:

Nível de injeção

FTIR:

Espectroscopia de infravermelho com transformada de Fourier

N_f:

Densidade de cargas fixas

N_it:

Densidade de armadilhas de interface

C-V:

Capacitância-tensão

IQE:

Eficiência quântica interna

V_oc:

Tensão de circuito aberto

I_sc:

Corrente de curto-circuito

FF:

Fator de preenchimento

R_s:

Resistência série