Uma rota de reação in situ para híbridos de bisimida dispersa em nível molecular e nanorod de ZnO com transferência eficiente de carga fotoinduzida

Resumo

Como um importante material híbrido fotocondutor, perileno / ZnO atraiu uma tremenda atenção para aplicações relacionadas à fotovoltaica, mas geralmente enfrenta um grande desafio para projetar perilenos / nano-híbridos de ZnO dispersos em nível molecular devido à fácil separação de fases entre perilenos e nanocristais de ZnO. Neste trabalho, relatamos um método de reação in situ para preparar agregados H dispersos em nível molecular de híbridos de perileno bisimida / ZnO nanorod. A fotovoltagem de superfície e o espectro de fotovoltagem de superfície induzida por campo elétrico mostram que as intensidades de fotovoltagem de híbridos de nanorod aumentaram dramaticamente em 100 vezes em comparação com a de bisimida de perileno puro. O aumento das intensidades de fotovoltagem resultante de dois aspectos:(1) a transferência de elétrons fotogerados de perileno bisimida para ZnO nanorod devido ao campo elétrico formado na interface de perileno bisimida / ZnO; (2) os agregados H de bisimida de perileno em compósitos de nanorod de ZnO, que são benéficos para a separação e transporte de cargas fotogeradas. A introdução de compósitos de nanorod de ZnO de auto-montagem ordenada de perileno-3,4,9,10-tetracarboxílico (T-PTCDI) / ZnO induz uma melhoria significativa na eficiência de conversão incidente de foto em elétron. Este trabalho fornece uma nova mentalidade para aumentar a eficiência da transferência de carga induzida por foto, o que traz uma nova inspiração para a preparação da célula solar altamente eficiente.

Introdução

A bisimida de perileno é um tipo de material fotovoltaico funcional importante que possui excelente estabilidade térmica e características químicas e fotovoltaicas. Além disso, possui uma ampla faixa de absorção espectral de cerca de 450–600 nm e uma banda de energia em torno de 2,5 eV. O orbital molecular desocupado mais baixo (LUMO) e o nível de energia do orbital molecular desocupado mais alto (HUMO) e grande sistema conjugado π dotam bissimida de perileno com alta mobilidade eletrônica em sua direção de pilha, que pode encontrar aplicação potencial em células solares orgânicas [1, 2 ], transistores de efeito de campo [3,4,5], diodo emissor de luz [6], automontagem [7,8] e sonda bioluminescente [9] etc.

A hibridização de materiais orgânicos com nanopartículas inorgânicas geralmente dá um jogo completo para o melhor desempenho das duas entidades (por exemplo, alta mobilidade de carga de semicondutores inorgânicos e excelente absorção de luz de matrizes orgânicas) em um único híbrido [7, 10, 11]. Por exemplo, os materiais inorgânicos tendem a processar alta mobilidade de portadores, enquanto os materiais orgânicos são excelentes no coeficiente de absortividade. Por meio da seleção razoável de materiais inorgânicos, compósitos com função acoplada e sinergicamente aprimorada podem ser fabricados utilizando as características únicas de adsorção e coordenação de materiais orgânicos. A ligação de interface válida desses tipos de compostos faz com que possuam propriedades e usos novos e especiais.

Os materiais nano-híbridos ZnO têm atraído grandes atenções na eletrônica fotovoltaica, uma vez que os nanomateriais ZnO possuem níveis de energia adequados, baixo custo e um processo fácil de preparação [12, 13]. Entre os híbridos orgânico-inorgânicos baseados em ZnO, os híbridos de perileno / ZnO como materiais híbridos fotocondutores foram intensamente estudados [14,15,16,17,18] e mostraram aplicações muito promissoras como intercamada catódica para células solares de alto desempenho. No entanto, ainda é um desafio obter híbridos de perileno / ZnO altamente dispersos (nível molecular) devido ao forte empilhamento pi-pi da separação de fase induzida por perileno entre perilenos e ZnO [19]. Por outro lado, a hibridização em nível molecular entre perileno e ZnO será útil para transferência de carga eficiente nos híbridos, o que tem um grande impacto na propriedade fotovoltaica dos materiais, o que é, portanto, essencial para suas aplicações no campo fotovoltaico [20,21,22] .

Neste estudo, fabricamos composto T-PTCDI / ZnO disperso em nível molecular por meio de uma reação de crescimento de nanocristais de ZnO in-situ na solução de T-PTCD (Fig. 1). A transferência eficiente de carga foto-induzida entre o T-PTCDI e o nanorod de ZnO foi observada por meio de fotovoltagem de superfície, espectro de fluorescência e espectro de fotovoltagem de superfície induzida por campo elétrico. Este estudo fornece um método novo e conveniente para preparar perilenos dispersos em nível molecular / nanohíbridos de ZnO, que abre um caminho promissor para fabricações e aplicações fotovoltaicas baseadas em nanocristais de bisimida de perileno / ZnO.

Reação de crescimento de nanocristais de ZnO in-situ nas soluções de T-PTCD

Métodos

Materiais

4-aminotiofenol (analiticamente puro), perileno-3,4,9,10-dianidrido tetracarboxílico (analiticamente puro), nitrato de zinco (analiticamente puro) e hexametilenotetramina (analiticamente puro) foram fornecidos pela Aladdin. Todos os materiais foram aplicados diretamente sem nenhum tratamento adicional.

Síntese da Molécula Orgânica T-PTCDI

O T-PTCDI foi sintetizado seguindo os passos dados pela referência [5], e a estrutura molecular é mostrada na Fig. 2.

Diagrama esquemático da rota sintética para T-PTCDI

Síntese de Composto Nanorod T-PTCDI / ZnO

Especificamente, nitrato de zinco (12,5 mmol), hexametilenotetramina (12,5 mmol) e T-PTCDI (5 mg) foram dissolvidos em um frasco de fundo redondo. Em seguida, a mistura foi agitada a 90 ° C com uma taxa de agitação de 73 rpm. Após 2 h, a mistura reaccional foi arrefecida à temperatura ambiente e removida o sal que não reagiu com água. Por fim, o produto foi obtido após secagem a vácuo a 50 ° C por 24 h. A formulação específica é descrita na Tabela 1.

Fabricação de células solares

O ZnO compactado foi preparado por pulverização catódica no lado condutor do FTO [23]. Uma dispersão coloidal ativa foi preparada adicionando 10 mL de água desionizada a 1,5 g de compósitos nanorod T-PTCDI / ZnO. A dispersão coloidal acima foi espalhada na superfície do filme compacto por meio da técnica de raspagem. A espessura do filme poroso obtido foi de aproximadamente 3 μm. O eletrodo FTO de compósitos nanobastões T-PTCDI / ZnO e o contraeletrodo platinizado foram montados em uma célula do tipo sanduíche selada com uma lacuna de um filme de ionômero termofusível (Surlyn 1702, espessura de 25 mm, DuPont). A solução de eletrólito consiste em uma mistura de 0,5 M 2, 3-dimetil-1-propil imidazólio iodeto, 0,05 M I ₂ , LiI 0,1 M em acetonitrila.

Medições

As fases cristalinas dessas amostras foram caracterizadas por difração de raios-X (XRD) empregando uma faixa de varredura de 5 ° a 75 ° e usando um difratômetro MAC Science MXP-3VA equipado com uma radiação CuKα monocromatizada de grafite ( λ =1,5405 Å) que operou a 40 mA e 40 kV. Mais morfologia e análise estrutural dos produtos foram realizadas por microscopia eletrônica de transmissão (TEM) e difração de elétrons de área selecionada (SAED) em JEOL 200CX TEM a uma tensão de aceleração de 200 kV. O espectro de absorção de UV-visível foi medido por espectrofotômetro de ultravioleta-visível (Varian CARY 100 Bio). Os espectros fotovoltaicos de superfície (SPS) foram medidos com base em um amplificador lock-in. O sistema de medição consiste em uma câmara de amostra, um amplificador lock-in (SR830, Stanford Research Systems, Inc.) com um cortador de luz (SR540, Stanford Research Systems, Inc.) e uma fonte de luz monocromática fornecida por um xenônio de 500 W lâmpada (CHFXM500, Trusttech) e um monocromador (SBP500, Zolix).

Resultados e discussão

A amostra resultante preparada via crescimento de nanocristais de ZnO in-situ foi caracterizada por espectros de XRD, TEM e XPS como mostrado na Fig. 3a-d, respectivamente. A Figura 3a mostra o padrão de difração de XRD do material compósito ZnO-T-PTCDI. Mostra o pico de difração indexado do produto compósito e a estrutura wurtzita hexagonal de ZnO (JCPDS No. 36-1451). Além disso, existem muitos picos de difração marcados com *, que podem pertencer ao T-PTCDI. Devido ao complicado arranjo das moléculas orgânicas, é difícil atribuir esses picos de difração. A Figura 3b, c mostra a fotografia de microscopia eletrônica de transmissão (TEM) do composto ZnO-T-PTCDI. A imagem inserida na Fig. 3b é o Padrão de Difração de Elétrons da Área Selecionada (SAED). É determinado a partir da difração de SAED que a direção de crescimento dos nanobastões é a direção dominante [0001] e o T-PTCDI não afeta o crescimento de ZnO. Pode-se observar que a morfologia do material compósito é em forma de bastão e coberta por uma camada de material de revestimento na superfície (Fig. 3c). As imagens TEM mostram que a espessura de T-PTCDI é de cerca de 2,56 nm (Fig. 3c), o que é consistente com o comprimento das moléculas de T-PTCDI (2,38 nm). Combinado com SAED, é demonstrado que ZnO é nanobastão com filme molecular T-PTCDI na superfície externa. Conforme revelado na Fig. 3d, o resultado da análise do espectro eletrônico de energia (EDAX) mostra a dependência da taxa de contagem dos fótons de raios-X característicos (KCnt) na energia (kev) para o material compósito, demonstrando o conteúdo dos elementos C e S.

a Padrão de difração de XRD para o composto ZnO-T-PTCDI. TEM de material compósito de ZnO-T-PTCDI: b ampliação baixa, inserção:Padrão de difração de elétrons de área selecionada (SAED) e c alta resolução. d Análise do espectro de energia do composto ZnO-T-PTCDI. e Espectros de UV-visível de compósitos de nanobastões T-PTCDI e T-PTCDI / ZnO

A Figura 3e ilustra os espectros de UV-visível de T-PTCDI em solução diluída de clorofórmio. Os três picos de absorção da banda Q são 528 nm (Q0,0), 491 nm (Q1,0) e 458 nm (Q2,0), respectivamente. Os compostos de bisimida de perileno processam a estrutura plana da matriz de perileno, na qual os elétrons π do grupo mercapto se conjugam com os elétrons π do perileno e formam um sistema conjugado π lager. Portanto, a essência da absorção de elétrons do cromóforo de perileno bisimida na região visível é a transição π – π * no sistema conjugado.

Comparado com os espectros de T-PTCDI na Fig. 3e, pode ser visto que todo o pico de absorção do composto T-PTCDI / ZnO exibe uma faixa de deslocamento para o azul de 8 a 13 nm e acaba localizado em 515, 480 e 450 nm , respectivamente. O deslocamento para o azul para o pico de absorção indica que o estado de aglomeração de T-PTCDI no sistema de hibridização mudou em comparação com o puro e se transformou na agregação H. O orbital molecular da matriz de perileno consiste em três HOMO e três LUMO. Foi demonstrado que todos os três LUMO estão em nível de energia degenerado e geralmente exibem característica de doador de elétrons, cujos band gaps são determinados em 2,23 eV de acordo com suas bordas de absorção. O comércio de borda de absorção em 400 nm na Fig. 3e pertence ao nanorod de ZnO.

A Figura 4a mostra o espectro de fotovoltagem de superfície do T-PTCDI. Verificou-se que as posições de resposta fotovoltaica estão em 476 nm (Y1) e 537 nm (Y2), respectivamente, com a intensidade de resposta em torno de 0,5–0,6 μV. Os locais dos picos de absorção são diferentes dos espectros de absorção de luz UV-visível, e a resposta em 476 nm é ligeiramente mais forte do que em 537 nm. A Figura 4b ilustra o espectro de fotovoltagem de superfície do composto T-PTCDI / ZnO. Obviamente, existe um pico de absorção agudo em 366 nm, que pertence à transição banda a banda do ZnO com a resposta máxima de 0,13 mV. Comparado com o pico de resposta de T-PTCDI, Y2 exibe um desvio para o azul de 537 para 528 nm, enquanto Y1 também mudou de 476 para 470 nm com um perfil de pico mais pronunciado. Além disso, nenhuma mudança óbvia foi observada na posição de pico do ZnO. Depois de comparar a força de resposta de Y1 e Y2, pode-se descobrir que a intensidade de Y1 aumentou de 0,55 para 105 μV após a combinação, apresentando um aumento de quase 200 vezes. Além disso, o valor de resposta de Y2 aumentou de 0,5 para 65 μV, mostrando um aumento de aproximadamente 100 vezes. O potencial embutido está intimamente relacionado à densidade de carga superficial, o que pode ser explicado pela fórmula (1)
$$ V _ {{\ text {s}}} =eN _ {{\ text {s}}} ^ {2} / 2k \ varepsilon_ {0} \ left ({N _ {{\ text {D}}} - N_ {{\ text {A}}}} \ right) $$ (1)
onde V _s é o potencial integrado na junção da barreira Schottky, e é a carga do elétron, k é a constante dielétrica, ϵ ₀ é a permissividade do espaço livre, N _A é a concentração de aceitadores ionizados, N _D é a concentração de doadores e N _S é a densidade da carga superficial. De acordo com a Eq. 1, Vs aumenta com o aumento de N _S visto que \ (N _ {{\ text {D}}} - N _ {{\ text {A}}} \) é uma constante aproximada, a saber, a curvatura da banda da superfície aumenta. Como resultado disso, a eficiência de separação dos portadores fotogerados foi bastante melhorada, o que leva ao aumento efetivo da resposta para SPV [24].

SPS de a T-PTCDI e b Compósitos de nanobastão T-PRCDI / ZnO, c alinhamento de nível de energia de ZnO e T-PTCDI. d FISPS de T-PTCDI e e , f Compósitos de nanorod T-PRCDI / ZnO

Em termos da diferença nos dois aumentos responsivos de T-PTCDI, Y1 tem um gap mais amplo devido à barreira de energia potencial mais alta formada com ZnO. No entanto, Y2 se localiza na borda do nível de energia LUMO com menor barreira de energia potencial, o que induz a diferença no efeito de separação de cargas elétricas de Y1. De acordo com o princípio do teste fotovoltaico de superfície, o par de buracos de elétrons foto-gerado será formado após os semicondutores absorverem os fótons. Pelo efeito do campo interno ou de outros campos elétricos, o par elétron-buraco se separa e se move na direção oposta, causando variação do potencial foto-gerado na superfície. Portanto, após o nanorod de ZnO hibridizar com T-PTCDI, as cargas fotovoltaicas de superfície aumentam junto com o aumento do efeito fotovoltaico, indicando que existe um processo de transferência de carga de alta eficiência no compósito T-PTCDI / ZnO.

De acordo com a Fig. 4a, a resposta fotovoltaica do T-PTCDI puro é fraca, o que significa que o T-PTCDI só pode disparar pequenos campos embutidos por si só. É óbvio que o aumento da resposta fotovoltaica do T-PTCDI hibridizado é altamente possivelmente impulsionado pelo campo elétrico interfacial formado entre o T-PTCDI e o nanorod de ZnO, bem como a variação de aglomeração do T-PTCDI, ao invés do campo embutido gerado pelo próprio T-PTCDI.

Comparando o nível de energia do ZnO e do T-PTCDI, o nível de energia LUMO do T-PTCDI é - 4,2 eV, que é maior do que a banda de condução do ZnO (- 4,4 eV) e, portanto, um campo elétrico interfacial direcionado do T-PTCDI a ZnO pode ser formado entre essas duas entidades (Fig. 4c). De outra perspectiva, a mobilidade do elétron entre esses dois componentes varia dramaticamente. Em detalhe, a mobilidade eletrônica do T-PTCDI é inferior a 2,1 cm ² V ⁻¹ s ⁻¹ , enquanto o ZnO possui uma faixa de alta mobilidade de elétrons de 200 a 400 cm ² V ⁻¹ s ⁻¹ . Quando as duas entidades hibridizam uma com a outra, os elétrons enriquecem no ZnO, o que é atribuído à capacidade favorável de transferência de elétrons do ZnO. Nesse ínterim, orifícios se acumulam no lado do T-PTCDI, sugerindo que um campo elétrico apontando de T-PTCDI para ZnO é obtido. Assim, devido à discrepância de nível de energia e mobilidade de elétrons entre T-PTCDI e ZnO, um campo elétrico interfacial pode ser formado dentro da interface desses dois componentes e pode melhorar muito a transferência de elétrons entre eles. Ao mesmo tempo, devido à interação de empilhamento π – π entre o sistema π conjugado, a agregação H foi formada com a hibridização de T-PTCDI e ZnO. A interação de empilhamento π – π facilita a transição e separação de cargas elétricas, resultando na formação de campo elétrico interfacial e agregação H no compósito T-PTCDI / ZnO que faz com que a resposta fotovoltaica de superfície aumente exponencialmente. O efeito do campo elétrico externo é geralmente aplicado para refletir a propriedade do campo interno. A Figura 4d mostra o espectro de fotovoltagem de superfície induzida por campo elétrico do T-PTCDI. Não importa se a resposta fotovoltaica do T-PTCDI sob campo elétrico é positiva ou negativa, ela não tem variação proeminente em comparação com aqueles sem campo elétrico. Este fenômeno demonstra a variação de Y1 e Y2 resultante da transição π – π intrínseca no sistema conjugado. Além disso, o campo embutido do T-PTCDI é inerte ao campo elétrico externo devido à sua baixa mobilidade do portador; portanto, é difícil para cargas geradas por foto realizarem movimento direcional.

A Figura 4e, f mostra o FISPS do compósito T-PTCDI / ZnO sob campo elétrico positivo e negativo, respectivamente. Visto que o campo elétrico externo tem uma leve influência no campo embutido formado pelo próprio T-PTCDI, ele afetaria principalmente o campo elétrico interfacial formado entre o T-PTCDI e o ZnO. Obviamente, a resposta fotovoltaica aumenta drasticamente junto com o aumento da intensidade do campo elétrico positivo, indicando que a direção do campo elétrico interfacial é idêntica ao campo elétrico positivo, isto é, apontando da superfície para o interior.

No nível micro, a direção do campo elétrico interfacial aponta do T-PTCDI para o ZnO, enquanto o T-PTCDI reveste a superfície do ZnO no nível macro. Portanto, a direção do campo elétrico interfacial aponta da camada de pele para a fase em massa, que é a mesma que a direção do campo elétrico positivo. Como mostrado na Fig. 4f, a resposta fotovoltaica dificilmente pode ser observada no SPS induzido por campo elétrico negativo, o que significa que a direção do campo elétrico negativo é oposta àquela do campo elétrico interfacial. O campo elétrico externo suprime o efeito de separação do campo elétrico interfacial para a portadora foto-gerada, resultando na diminuição drástica do efeito de separação de carga e ainda mais fraca resposta fotovoltaica. A variação da resposta fotovoltaica com o campo está em conformidade com o princípio da fotovoltagem de superfície induzida pelo campo.

O efeito de transferência de carga entre ZnO e T-PTCDI também pode ser visto no espectro de fluorescência. Como mostrado na Fig. 5a, o pico de emissão em torno de 600 nm de T-PTCDI após a composição com ZnO quase pode ser observado, indicando que a carga não pode ser efetivamente recombinada após o isolamento. Isso leva à extinção da fluorescência.

a Comparação de espectros de fluorescência de T-PTCDI e ZnO-T-PTCDI (comprimento de onda de excitação de 325 nm) e b Espectro SPS de ZnO no sistema de mistura ZnO / T-PTCDI. c O esboço da automontagem de moléculas e do mecanismo de transferência de carga de compósitos nanobastões T-PTCDI / ZnO. d Características de corrente-tensão e e Espectros IPCE de células solares sensibilizadas com corante de nanorod T / PTCDI ZnO sob iluminação solar simulada (AM 1.5G)

A Figura 5b mostra a resposta à fotovoltagem de T-PTCDI e o composto composto de ZnO e T-PTCDI. Pode-se observar que a resposta à fotovoltagem do sistema composto aumentou cerca de duas vezes, o que exibe grande diferença em comparação com o sistema de montagem in situ, indicando que há montagem de interface pobre entre ZnO e T-PTCDI. Isso demonstra que o bom contato entre o ZnO e o T-PTCDI é outro fator chave para o aumento da fotovoltagem.

O mecanismo de composição e transferência de carga de ZnO com T-PTCDI é mostrado na Fig. 5c. O aumento da temperatura resulta na hidrólise da hexametilenotetramina que gera uma grande quantidade de OH ^- . Parte do álcali é consumido para gerar ZnO e o restante leva ao aumento da alcalinidade da solução, resultando no aumento da solubilidade do T-PTCDI sob condição alcalina. Devido ao efeito de coordenação de Zn ²⁺ com a funcionalidade tiol, a automontagem ocorre in situ com ZnO durante o estágio de crescimento. Beneficie-se dos agregados H de moléculas T-PTCDI e do campo elétrico de interface entre ZnO e T-PTCDI, os elétrons gerados pela molécula T-PTCDI podem efetivamente transportar em agregados H de moléculas T-PTCDI e, em seguida, transferir para nanobastões de ZnO, resultando em aumento da fotovoltagem de superfície.

A eficiência de conversão foto-elétron incidente monocromática (IPCE), que foi definida como o número de elétrons gerados pela luz no circuito externo dividido pelo número de fótons incidentes, é mostrada na Eq a seguir. (2):
$$ {\ text {IPCE}} \ left (\% \ right) =\ frac {{1240I _ {{{\ text {sc}}}} \ left ({\ upmu {\ text {A}} \, { \ text {cm}} ^ {- 2}} \ right)}} {{\ lambda \ left ({{\ text {nm}}} \ right) P _ {{{\ text {in}}}} \ left ({{\ text {W}} \, {\ text {m}} ^ {- 2}} \ right)}} $$ (2)
onde a constante 1240 é derivada da conversão da unidade, a fotocorrente de curto-circuito gerada pela luz monocromática é I _sc , e λ é o comprimento de onda da luz monocromática incidente, P _em é a intensidade da luz da qual [16, 25, 26]. A Figura 5d mostra a curva de eficiência de conversão fóton-corrente monocromática incidente (IPCE) para a célula solar preparada por compósitos nanorod T-PTCDI / ZnO. Em comparação com compósitos nanobastão T-PTCDI / ZnO combinados, a introdução de compósitos nanobastão T-PTCDI / ZnO de automontagem ordenada induz uma melhoria significativa no IPCE em quase toda a região do comprimento de onda (350-650 nm), e de 2 a 7% na faixa de 450–500 nm. A eficiência geral de conversão de energia de DSSC com o eletrólito contendo compósitos de nanorod T-PTCDI / ZnO de automontagem é de cerca de 0,4% ( J _sc =4,4 mA cm ² , V _oc =0,31 V, e ff =0,32), que é maior do que o dos compósitos nanobastões T-PTCDI / ZnO combinados DSSC (0,05)% ( J _sc =0,86 mA cm ² , V _oc =0,19 V e ff =0,29) na Fig. 5e. Isso sugere que o aprimoramento no desempenho da célula solar com a introdução das moléculas T-PTCDI ordenadas de automontagem em nanobastões de ZnO é devido à eficiência de transferência de carga aprimorada, grande faixa de absorção de luz, espalhamento e aprimoramento na vida útil do elétron [17, 27].

Conclusão

Em conclusão, o método de crescimento de nanocristais de ZnO in-situ proposto neste trabalho mostra-se uma estratégia poderosa para a fabricação de híbridos de nanocristais de perileno bisimida / ZnO dispersos em nível molecular. A resposta fotovoltaica do T-PTCDI hibridizado com ZnO foi significativamente melhorada em comparação com a do T-PTCDI puro, indicando que existe um processo de transferência de carga altamente eficiente entre esses dois componentes. Este processo é impulsionado pelo campo elétrico interfacial formado pela hibridização de T-PTCDI e ZnO, bem como pela formação de agregados H no T-PTCDI. Isso leva à melhoria efetiva na mobilidade do elétron, o que promove ainda mais a transição e a separação das cargas.

Disponibilidade de dados e materiais

Todos os dados estão totalmente disponíveis sem restrição.

Abreviações

T-PTCDI:

Diimida de perileno funcionalizada com tiol-3,4,9,10-tetracarboxílica

ZnO:

Óxido de zinco

LUMO:

O orbital molecular mais baixo desocupado

HUMO:

O orbital molecular mais alto desocupado

XRD:

Difração de raios X

TEM:

Microscopia eletrônica de transmissão

SAED:

Difração de elétrons de área selecionada

SPS:

Espectros fotovoltaicos de superfície

FISPS:

Espectro de fotovoltagem de superfície induzida por campo

IPCE:

Eficiência de conversão de foto em elétron de incidente

Transformação nítida controlada por termodinâmica de nanofios InP para GaP por meio da introdução da quantidade de traço de gálio Estratégias atuais para síntese de nanopartículas de metal nobre